Пилообразная волна

Cтраница 2

Режим работы параметрического излучателя при взаимодействии о ш2 волн накачки в ближней зоне. J - излучатель волн на-начки. 2 - область взаимодействия. з - диаграмма направленности низкочастотного излучения.| Режим работы параметрического излучателя при взаимодействии волн накачки а дальней зоне. J - излучатель волн накачки. 2 - область взаимодействия. з - диаграмма направленности низкочастотного излучения. [16]

При больших интенсивностях волны накачки она трансформируется в пилообразную волну, возрастает ее поглощение и работа параметрич. Если взаимодействие пилообразных волн происходит в основном в ближней зоне ( цилиндрич. [17]

По существу, оно определяется степенью размытия волновых фронтов пилообразных волн, обусловленных их взаимодействием с турбулентностью. [18]

В качестве примера полезно рассмотреть прохождение сигнала в форме пилообразной волны, заданной в виде f ( t) Et / T на интервале О Г, через r - C-цепочку. [19]

Таким образом, на больших расстояниях за областью формирования пилообразной волны ( х; Р А рг р) коэффициент ее поглощения убывает обратно пропорционально расстоянию. [20]

Из (3.22) следует, что уменьшение амплитуды скорости или затухание пилообразной волны не зависит от диссипативных коэффициентов ( вязкости и теплопроводности) среды. Это обстоятельство характерно для пилообразной волны, хотя в конечном счете потеря энергии обусловлена диссипацией при переходе через разрыв. [21]

Осцил юграммы формы волпы в воде на безразмерных расстояниях от источника звука. а а - 0 16. б о 0 8. в а 1 6. г а 3 9. [22]

При больших искажениях формы профиля волны становится возможным непосредственное наблюдение пилообразной волны. Для этого нужно использовать широкополосные акустические приемники. На рис. 18 показаны осциллограммы [9] формы волны в воде на разных расстояниях от источника звука при Re - 50 на частоте 1 Мгц. [23]

Как нам кажется, в настоящее время вопрос о поглощении пилообразных волн в газах изучен экспериментально еще недостаточно для того, чтобы делать вывод о непригодности соотношения (3.38) для газов. [24]

Непосредственное вычисление фурье-преобразования функции с разрывом, описывающей один период пилообразной волны ( см. разд. [25]

Относительный коэффициент поглощения пилообразных волн в функции числа Рейнольдса. [26]

На рис. 49 приведены сводные данные ряда авторов по поглощению пилообразных волн. По оси абсцисс отложено число Рейнольдса, а по оси ординат - отношение ап / а, где ап - коэффициент поглощения пилообразных волн, а - коэффициент поглощения волн малой амплитуды. [27]

В большинстве случаев удобно генерировать используемую для развертки во времени пилообразную волну с малой амплитудой и затем пропускать ее перед подачей на отклоняющие пластины через усилитель. [28]

После образования разрывов из-за нелинейного поглощения влияние выбросов уменьшается, формируется квазипериодическая пилообразная волна с одинаковыми наклонами прямолинейных участков профиля, гармонический состав которого близок к спектру регулярного сигнала. [29]

Сравнивая этот результат с формулой (IV.52), видим, что интенсивность предельно искаженной пилообразной волны в 3 / 2 раза меньше интенсивности синусоидальной волны той же амплитуды. А это в свою очередь означает, что даже в недиссипативнои среде условие сохранения потока энергии приводит к убыванию амплитуды пеп-воначально синусоидальной волны в 1 5 раза при формирова. [30]

Страницы: 1 2 3 4