Фо-нона

Cтраница 4

Уровень 4 / ц / 2 также расщеплен вследствие эффекта Штарка на шесть подуровней. Кроме того, стоит вспомнить, что ( см. также рис. 2.9) лазерный переход с К 1 06 мкм при комнатной температуре однородно уширен вследствие взаимодействия с фо-нонами решетки. [46]

Будем считать, что энергия колебаний ЕЛ локализована в объеме кристалла в виде свободных квазичастиц - фононов - в количестве va каждого сорта. Фо-ноны образуют фононный газ. [47]

Взаимодействие электронов через фонок.| Через фононы взаимодействуют лишь электроны, лежащие в слое толщиной 2ДЛ около поверхности Ферми. [48]

Фонон, которым обмениваются электроны, называют виртуальным фононом. В отличие от реального фонона он связан с поляризацией решетки и может существовать только при переходе от одного электрона к другому. В противоположность реальным фо-нонам виртуальные фононы не могут распространяться в решетке независимо от этих электронов. [49]

Третья причина возникновения термоЭДС заключается в увлечении электронов фононами. При наличии градиента температуры вдоль проводника возникает дрейф фононов. Сталкиваясь с электронами, фо-ноны сообщают им направленное движение от более нагретого конца проводника к менее нагретому. [50]

Таким образом, колебания кристаллической решетки можно представить как фононный газ, заключенный в пределах образца кристалла, подобно тому как электромагнитное излучение можно представить как фотонный газ, заполняющий полость. Формально оба представления весьма схожи - и фотоны, и фононы подчиняются одной и той же статистике. Однако между фотонами и фо-нонами имеется существенное различие: в то время как фотоны являются истинными частицами, фононы являются квазичастицами. [51]

Аномальное маг - температур рассеяние электронов становится ани. [52]

Лишь Немногие другие материалы были подвергнуты подробному анализу. Однако упомянем гексагональный SiC ( полярное рассеяние), а также1гетшторые - сбединенйя И-VI1 Б6, с. В HgTe имеет большое значение рассеяние электронов акустическими фо-нонами ( см. рис. 89) в ZnO и CdS [ 37, с 2282; 177, с. [53]

При этом оказалось бы, в частности, что компоненты тензора электронной теплопроводности стремятся при В - оо к нулю. Но в этих условиях становится существенным перенос тепла фо-нонами, возникает необходимость в учете также и электрон-фононного взаимодействия и вся картина сильно усложняется. [54]

Разумеется, всегда, наряду с почти дискретными колебаниями, в теле имеются и упругие волны с непрерывным спектром. Но, например, в кубической решетке число колебаний с длиной стоячей волны меныпе 3а составляет свыше 75 % всех собственных колебаний кристалла. Положение изменяется с переходом к низким температурам, когда длинноволновые фо-ноны преобладают. Эти фононы обладают гораздо большими длинами свободных пробегов, чем преобладающие при высоких температурах колебания большой частоты. Именно эти волны взаимодействуют со свободными зарядами и рассеивают их. Вполне разумно будет разбить тепловой спектр на две части: длинноволновую с А 2 - 10 - 7 см и коротковолновую, которую можно заменить двумя-тремя длинами волн, соответствующими наименьшим стоячим волнам в ( 5 и 10) - 10 8 см с малой групповой скоростью. [55]

В металлах, помимо колебаний решетки, в переносе тепла участвуют и заряженные частицы - электроны, которые вместе с тем являются и носителями электрического тока в металле. Этим объясняется высокая теплопроводность металлов по сравнению с неметаллами, в которых фо-ноны - единственные переносчики тепла. [56]

Поглощение света магнитоупорядоченными кристаллами в видимой и более коротковолновой областях обусловлено электронными переходами между энергетическими уровнями незаполненных оболочек ионов группы железа или редкоземельной группы, входящих в стехиометри-ческий состав кристалла. В силу периодического расположения ионов в кристалле электронные возбуждения подобно спиновым волнам и фо-нонам имеют волновой характер. Такие волны электронного возбуждения называют экситонами. Принято различать два типа экситонов - сильно и слабо связанные. Они названы именами исследователей, впервые предсказавших их существование и ряд особенностей: экситонами Френкеля и экситонами Мотта соответственно. Экситоны обоих типов следует рассматривать как связанные состояния электрона и дырки. Однако в случае экситона Френкеля вероятность обнаружить электрон и дырку у одного и того же атома кристалла велика, а у экситона Мотта электрон и дырка могут быть разнесены на очень большие расстояния ( экситоны большого радиуса) - 500 А и более. [57]

Страницы: 1 2 3 4