Сходящаяся волна

Cтраница 1

У сходящейся волны с плоским фронтом имеется лишь дифракционная компонента расходимости, и для описания процесса превращения этой волны в расходящуюся необходимо прибегнуть к дифракционной теории. Волны со сферическими фронтами имеют также и геометрическую компоненту расходимости, превалирующую над дифракционной уже при стрелке прогиба фронта - А / 2 ( § 1.3), чему соответствует с А / ДО, где 00 - половина размера сечения пучка. [1]

Совокупность сходящихся волн, возникающих при дифракции восстанавливающей волны на голограмме, без всяких линз формирует действительное изображение предмета. Увидеть его можно лишь при определенном положении глаза, когда изображение находится между голограммой и глазом. [2]

В сходящейся волне условие (3.50) может на некоторых расстояниях не выполняться и решение (3.49) становится непригодным. [3]

В идет сходящаяся волна. Это означает, что погнутая дифракционная решетка обладает фокусирующим действием, причем фокусировка происходит под различными углами срт. Роулапда является линией дисперсии. [4]

Математически исключение сходящихся волн можно было бы учесть в виде малого затухания рассеянных волн на больших расстояниях от точки рассеяния. В квантовой механике такого рода подход используется в оптической модели ядра, когда при рассеянии нейтрона ядро рассматривается просто как шарик из серого вещества. В основе этого подхода лежит гипотеза о том, что волновая функция запутавшегося в ядре нейтрона не способна вступать в суперпозицию с налетающей волновой функцией свободного нейтрона. [5]

Напомним особенность сходящейся волны, благодаря которой та может приобрести особую значимость: в то время как интенсивность основной - расходящейся - волны убывает по однократном прохождении резонатора в М ( двумерный резонатор) или М2 ( трехмерный) раз, излучение, относящееся к сходящейся волне, на протяжении ряда обходов) полностью остается внутри резонатора. В результате сходящаяся волна, несмотря на свою ничтожную интенсивность вблизи края системы, где она образуется, по мере приближения к оси резонатора усиливается настолько, что оказывает существенное влияние на структуру поля и величину потерь. [6]

Возвращаясь к сходящимся волнам, заметим, что особый случай представляет волна детонационная, которая р начале схождения ( определяющем тенденцию ее поведения в дальнейшем) не соответствует ни одному из предельных случаев сильной или слабой волны и должна быть рассмотрена отдельно. [7]

Поток в сходящихся волнах должен быть равен сумме потоков в расходящихся волнах во всех каналах; это требование выражает собой очевидное условие, что сумма вероятностей всех возможных ( упругого и неупругих) процессов, которые могут возникнуть при столкновении, должна быть равна единице. [8]

Вообще говоря, сходящаяся волна в большинстве случаев не имеет физического смысла и поэтому не рассматривается. [9]

Второе слагаемое представляет сходящуюся волну, первое - расходящуюся. Амплитуды и фазы обеих волн одинаковы и волновая функция RI является произведением вещественной функции на постоянный множитель. [10]

Это излучение дает начало сходящейся волне, со свойствами которой мы в определенной степени уже знакомы. [11]

Трансформация волнового фронта при переходе через фокальную плоскость. [12]

Слева от фокальной плоскости - сходящаяся волна, справа - расходящаяся. [13]

Распределение параметров за фронтом сферической сходящейся детонационной волны. [14]

Развитые здесь соображения о свойствах сильной сходящейся волны с успехом могут быть использованы при изучении сходящихся детонацонных волн. Энтропия во фронте подобной волны растет, растет и давление, подчиняясь закону, установленному нами для сходящейся ударной волны. [15]

Страницы: 1 2 3 4