Сходящаяся волна

Cтраница 2

Следует подчеркнуть, что под расходящимися и сходящимися волнами мы имеем в виду эстафетно расходящиеся или сходящиеся волны при многих последовательных рассеяниях одной и той же частицы на других частицах. Их не следует путать с принятым в теории рассеяния подходом представления волн в виде суперпозиции сходящихся и расходящихся волн при однократном рассеянии. [16]

Причины заключаются в том, что плотность сходящейся волны по мере ее приближения к центру увеличивается при сферических зеркалах более резко, чем при цилиндрических. В работах [86, 125] методом Вайнштейна показано, что для снятия вырождения в резонаторах с круглыми сферическими зеркалами необходимо уменьшение амплитуды сходящейся волны, по сравнению со случаем резкого края, примерно в с n ( 2nN3KB) / nM раз. [17]

Благодаря обратимости уравнений можно задать такое поле сходящейся волны, чтобы волна, действующая на заряды, увеличивала бы энергию системы. Однако ясно, что такая постановка задачи искусственна, нет причин для того, чтобы приходящие извне волны имели частоты и фазу, нужные для раскачки системы. Между тем волны, излучаемые системой, в силу самого их происхождения находятся в фазе с движением системы. Именно это фазовое соотношение обеспечивает то, что поле излучаемой волны тормозит движение зарядов, отбирает от них энергию. Таким образом, условие излучения или, выражаясь более общо, принцип причинности позволяет однозначно определить будущее и прошлое. [18]

Легко показать, что при освещении объекта сходящейся волной плоскость локализации интерферограммы находится перед фокальной плоскостью. [19]

Таким образом, при подходе к центру скорость сходящейся волны и давление за ней неограниченно возрастают. Автомодельное решение справедливо для сильных волн до тех пор, пока радиус фронта волны не станет сравнимым с размером зоны ударного перехода. Учет вязкости и теплопроводности приводит к тому, что эти величины остаются в центре конечными, хотя и очень большими. [20]

Профили скорости и / с в волне сжатия, излучаемой сферой, расширяющейся с постоянной скоростью w, для различных значений w. [21]

Появление разрывов приводит к немонотонному характеру изменения амплитуды сходящейся волны. Если амплитуда сходящейся линейной волны нарастает - 1 / г с уменьшением г, то в нелинейной волне картина оказывается более сложной. [22]

Последовательные этапы разрушения шара. [23]

Согласно результатам компьютерного эксперимента разрушение шара под действием сходящейся волны растяжения можно разделить на три последовательных этапа. Первый этап начинается вскоре после достижения волной центра шара - рис. 2, а. При этом в центральной области начинается разрушение материала за счет роста пор и микротрещин. При этом каждая трещина растет строго в одном направлении, без малейших отклонений. На третьем этапе разрушения характер распространения трещин резко изменяется. Дальнейшее продвижение трещины происходит с постоянной сменой направления, что приводит к образованию сильно искривленных трещин с неровными берегами. На этом этапе в центральной части образца образуется внутренняя полость - рис. 2, в. При выходе трещин на поверхность может произойти фрагментация. Отклонение от сферической симметрии в форме образца на рис. 2, в связано с анизотропией кристаллической упаковки, проявляющейся при сильном деформировании. [24]

Энергетические оценки фазовых превращений в шаре под действием сферически сходящейся волны сжатия / / Докл. [25]

Знак плюс здесь отвечает расходящейся, а минус - сходящейся волне. [26]

В данной работе рассматривается аналогичная задача, однако исследуется сферически сходящаяся волна растяжения. В этом случае также происходит разрушение центральной области шара и образование концентрической полости, однако в отличие от воздействия волны сжатия, при этом не происходит значительного разогревания материала, то есть разрушение является холодным. Реализация подобного нагру-жения осуществляется следующим образом: шар изначально находится в однородно сжатом состоянии, затем происходит мгновенное снятие внешней нагрузки, что приводит к возникновению у поверхности волны разгрузки, распространяющейся к центру шара. [27]

На графике четко прослеживается волновой характер решения и явление отражения сходящейся волны при т 1 от цен - - 0 5 тра системы координат. [28]

В § 125 был введен оператор рассеяния S, переводящий сходящуюся волну в расходящуюся. При наличии нескольких каналов этот оператор имеет матричные элементы для переходов между различными каналами. Диагональные по каналам элементы соответствуют упругому рассеянию, а недиагональные - различным неупругим процессам; все эти элементы остаются еще операторами по другим переменным. Они определяются следующим образом. [29]

В § 125 был введен оператор рассеяния 5, переводящий сходящуюся волну в расходящуюся. При наличии нескольких каналов этот оператор имеет матричные элементы для переходов между различными каналами. Диагональные по каналам элементы соответствуют упругому рассеянию, а недиагональные - различным неупругим процессам; все эти элементы остаются еще операторами по другим переменным. Они определяются следующим образом. [30]

Страницы: 1 2 3 4