Сходящаяся волна

Cтраница 3

Первый член представляет собой расходящуюся волну, а второй - сходящуюся волну. [31]

Выделяемые с помощью этого принципа решения и соответствуют расходящимся или сходящимся волнам и удовлетворяют излучения условию на бесконечности. [32]

Из рисунка и формул (2.36) со всей очевидностью следует, что сходящаяся волна, несмотря на формальную воспроизводимость ее кривизны, не может лежать в основе установившегося распределения поля. Дело даже не столько в том, что ее сечение, по предсказанию геометрического приближения, должно уменьшаться от прохода к проходу; более важным является то обстоятельство, что наличие у любого параллельного пучка конечной расходимости неминуемо вызывает расфокусировку сходящейся волны и постепенный ее переход в устойчивую расходящуюся волну. [33]

Конфигурации сходящихся ударных волн при осесимметричном прессовании. [34]

За фронтом маховской ударной волны давление может существенно превышать давление за фронтом сходящейся волны, в результате чего материал вдоль оси симметрии оказывается переуплотненным и даже расплавленным. При разгрузке интенсивно сжатая область разрушается. В установившемся режиме скорость маховского диска равна скорости детонации, а сжатие материала осуществляется в прямой ударной волне. Именно этот режим способен обеспечить однообразие свойств по сечению изделия. Понятно, что вид конфигурации ударных волн в прессуемом материале определяется не только свойствами порошка, но и массой и свойствами заряда ВВ - плотностью, скоростью детонации. При малом коэффициенте нагрузки и небольшом давлении детонации, в прессуемом материале реализуется первая конфигурация с недо-уплотненной центральной областью. Если для уплотнения используется слишком большой заряд В В или ВВ с высокой скоростью детонации, то реализуется третья конфигурация с переуплотненной и поэтому разрушенной центральной областью. Более того, использование мощных В В с высокой скоростью детонации, как правило, приводит к разрушению изделия в волнах разгрузки. [35]

Увеличенный фрагмент шероховатого края зеркала. [36]

Заметим, что вообще при переходе к модам более высокого порядка влияние сходящихся волн закономерно возрастает и для его устранения нужна все большая степень сглаженности края. Это нетрудно понять, если исходить из распределения поля в резонаторе с идеально сглаженным краем и ввести частично сглаженный край как возмущение, приводящее к образованию сходящейся волны. Исходное поле мод высокого порядка, как показывает анализ формулы (2.39), сравнительно велико на периферии резонатора и мало вблизи оси. [37]

Объемный заряд, образованный вращением логарифмической спирали около оси OF и дающий сходящуюся волну продуктов детонации, представляет большой принципиальный интерес, так как при достаточно больших размерах такого заряда в его фокусе будут созданы весьма высокие давления, доходящие до миллиона атмосфер. Начальное среднее давление продуктов детонации равно 100000 атм. [38]

Однако продолжим рассказ о свойствах лазеров с нормальными неустойчивыми резонаторами, не имеющими источников сходящихся волн. Малые повороты и перемещения зеркал в поперечном направлении вызывают, в полном соответствии с предсказаниями геометрического приближения, лишь небольшие изменения направления пучка. [39]

При рассмотрении неустойчивых резонаторов в § 2.5 мы уже сталкивались с тем, что даже чрезвычайно слабая сходящаяся волна, порожденная краевой дифракцией, существенно сказывается на свойствах неустойчивых резонаторов. Волны, образованные за счет остаточного отражения от поверхностей раздела, неизмеримо интенсивнее и приводят, если они являются сходящимися, прямо-таки к гибельным с точки зрения угловой расходимости последствиям. [40]

При больших Л экв спадание Rr в зоне шириной 2А0 по линейному закону такого ослабления сходящейся волны не обеспечивает. [41]

Условие, определяющее комплексные собственные значения энергии, заключается в отсутствии в асимптотическом выражении (134.3) сходящейся волны. [42]

Давление должно оставаться ограниченным в центре, и возмущение при г а не должно содержать сходящихся волн. [43]

Как и в решении (13.25), первый член означает расходящуюся волну, а второй - сходящуюся волну. [44]

При а 1 разрывы образуются на участке rRs, где волна остается сферической сходящейся; возникает пилообразная сходящаяся волна. [45]

Страницы: 1 2 3 4