Рассматриваемая волна

Cтраница 2

At - амплитуда колебаний, k - волновой вектор рассматриваемой волны, связанный с длиной волны соотношением k 2n / h, в - частота волны. Такое соотношение носит название дисперсионного соотношения. Сам подход, в котором пренебрегается влиянием колебаний на свойства плазмы и взаимодействием между отдельными волнами, называется линейной теорией колебаний. [16]

В схеме на рис. 2.2 это просто означает, что рассматриваемая волна распространяется под зеркальным углом ( 9 - 9) по отношению к восстановленному предметному лучу. [17]

В этой вводной главе прежде всего необходимо ввести основные определения и охарактеризовать свойства рассматриваемых волн оптического диапазона. Изложение начинается с анализа уравнений Максвелла и вытекающего из них волнового уравнения. При этом отмечается, что система уравнений Максвелла является следствием законов электрического и магнитного полей, обобщенных и дополненных гениальным создателем этой теории. Таким образом, сразу вводится понятие электромагнитной волны, возникающей в качестве решения волнового уравнения, и проводится рассмотрение ее свойств. При этом выявляется: кажущееся противоречие между результатами экспериментальных исследований и решением волнового уравнения в виде монохроматических плоских волн. Данная ситуация может быть понята с привлечением принципа суперпозиции и спектрального разложения, базирующегося на теореме Фурье. [18]

Если это неравенство нарушено, то даже при соблюдении (3.17) и Кп 1 рассматриваемую волну следует считать волной конечной амплитуды, в которой существенны нелинейные эффекты. [19]

Значения - оои оо отвечают состояниям перед и за разрывом, a W обозначает безразмерную скорость рассматриваемой волны. [20]

Дфо - постоянная разность начальных фаз, в которую входит возможная разность хода Д / о двух рассматриваемых волн. [21]

Плоскость, перпендикулярная к световой волне и проходящая через ось кристалла, называется главным сечением кристалла относительно рассматриваемой волны. Если на такой кристалл падает естественный луч, то он разложится на два луча, которые пойдут в кристалле с двумя различными скоростями: один луч будет иметь Направление колебаний, перпендикулярное к главному сечению ( к оси кристалла), следовательно, он поляризован в плоскости главного сечения; зтот луч называется обыкновенным; колебания второго луча будут лежать в плоскости главного сечения, следовательно, он поляризован в перпендикулярной к главному сечению плоскости, это - луч необыкновенный. Эфирные колебания в этом луче могут составлять различные углы с осью кристалла. [22]

При изучении волн на поверхности тяжелой жидкости важное значение имеет приближение мелкой воды - предположение о малой сравнительно с длиной рассматриваемых волн глубине бассейна. В этом приближении удается развить нелинейную теорию для волн конечной амплитуды. Эта теория сводится к системе гиперболич. [23]

Уравнением упругой волны называется зависимость от координат и времени скалярных или векторных величин, характеризующих колебания среды при прохождении в ней рассматриваемой волны Например, для волн в твердой среде такой величиной может служить вектор смещения частицы среды из положения равновесия шш три его проекции на оси координат. Для характеристики продольных волн в газе или жидкости обычно пользуются избыточным давлением колеблющейся среды, равным разности между ее переменным и равновесным давлениями. [24]

Таким образом, полный набор фазовых скоростей пространственных гармоник (5.61) и групповая скорость волны (5.62) определяются дисперсионной зависимостью Л ( со) рассматриваемой волны в интересующей нас полосе пропускания. [25]

Правая часть уравнения ( 5 - 74) и ( 5 - 75) ответственна за рост импульса и энергии по времени в рассматриваемой волне. [26]

Что касается нелинейного члена в ( 5), то при наличии других волн, кроме рассматриваемой, он никаких существенно новых элементов не вносит - рассматриваемая волна будет лишь несколько дрожать на фоне косых быстро распространяющихся волн. [27]

Уравнением упругой волны называется ( ниисимость от координат и времени ска: фны или векторных величин, характеризующих колебания cpi - ды при прохождении и ней рассматриваемой волны. [28]

Ширина пиков на половинной высоте W - - 2 для различных инверсионных методов. [29]

В табл. 9.4 сопоставлены чувствительности РТПЭ и ВРКЭ с использованием такого определения предела обнаружения, как величины трехкратного стандартного отклонения уровня шумов, относящихся к данной рассматриваемой волне. [30]

Страницы: 1 2 3 4