Рассматриваемая волна

Cтраница 3

В данном выражении принято А1 ( t, r) Аг ( t, r) А, что спр ведливо для точек, удаленных на расстояния, значительно превышак щие расстояние между источниками рассматриваемых волн. При это предположим, что разность гг - г2 имеет малую величину, котора однако, существенно влияет на амплитуду суммарного колебанш Когда k ( гг - га) ( 2N 1) л, величина cos ( 2JV 1) л равна нули что приводит к нулевой амплитуде суммарного колебания. [31]

Наоборот, критерии Viy E 0, Vly H ф 0, присущие волнам с дисперсией, указывают на невозможность получения статических полей, которые в поперечном сечении передающей линии имели бы такую же форму силовых линий, как поле рассматриваемой волны в фиксированный момент времени. Отсюда становится ясно, что для определения, может ли какая-либо линия передавать волны без дисперсии, необходимо проверить, можно ли расположить на ее проводниках статические заряды или пропустить по линии в двух направлениях постоянный ток. Если это невозможно, то линия может передавать лишь волны, имеющие дисперсию. [32]

Она распространяется внутри вещества со скоростью с, ибо является решением однородной системы уравнепий ( 23) - ( 26) и потому должна распространяться со скоростью света в вакууме. Рассматриваемая волна на своем пути встречает заряженные частицы; при этом возникают силы, действующие на эти частицы со стороны волны; заряженные частицы начинают осциллировать дополнительно к тому движению, в котором они участвовали в отсутствие падающей волны. Указанные индуцированные осцилляции сами порождают вторичное излучение, которое опять распространяется ( во всех направлениях) со скоростью света в вакууме и, в свою очередь, вызывает осцилляции других частиц. [33]

Она распространяется внутри вещества со скоростью с, ибо является решением однородной системы уравнений ( 23) - ( 26) и потому должна распространяться со скоростью света в вакууме. Рассматриваемая волна на своем пути встречает заряженные частицы; при этом возникают силы, действующие на эти частицы со стороны волны; заряженные частицы начинают осциллировать дополнительно к тому движению, в котором они участвовали в отсутствие падающей волны. Указанные индуцированные осцилляции сами порождают вторичное излучение, которое опять распространяется ( во всех направлениях) со скоростью света в вакууме и, в свою очередь, вызывает осцилляции других частиц. [34]

Если его расписать в компонентах, то мы получим ] х 1 ] у. Таким образом, рассматриваемая волна обладает круговой поляризацией. [35]

Из рисунков видно, что доминирующей составляющей напряженности магнитного поля является Hz, электрического Ех. Таким образом, рассматриваемую волну ( ей соответствует знак - перед радикалом в дисперсионном уравнении) будем классифицировать как волну НЕП. [36]

Следовательно, узлы ( гребни, подошвы), а значит и вся волна перемещаются вдоль оси абсцисс с постоянной скоростью, равной по величине отношению длины волны к ее периоду. Последний факт обусловил название рассматриваемых волн, а именно прогрессивные волны. [37]

Она зависит от частоты; ее числовое значение меньше, чем у скорости объемных волн. Направление колебаний частиц в рассматриваемой волне перпендикулярно направлению распространения. Эти волны впервые изучены Стоксом, поэтому их часто называют вязкими волнами Стокса. Вязкие волны затухают очень сильно. На расстоянии 1 / 6 28 волны [ 1 / р К / ( 2п) ] амплитуда уменьшается в е раз. Например, при частоте 500 Гц длина стоксовской волны составляет в воздухе К 0 6 мм и затухание в е раз осуществляется в слое толщиной 1 / ( Зя я 0 1 мм. [38]

Волна, возникшая на проводе и имеющая амплитуду и длину фронта, соответствующие зоне о. Эта длина пробега определяет опасную зону для рассматриваемой волны. Опасная зона пропорциональна необходимому смещению точки фронта волны на уровне пересечения с кривой опасных волн. [39]

К эффекту Фарадея в. [40]

Расположим вдоль оси волновода тонкий круглый стержень из феррита, намагниченный в продольном направлении постоянным магнитным полем Но, как локазано на рис. 8.22, а. Будем считать, что присутствие стержня вызывает лишь возмущение поля рассматриваемой волны. Напряженность постоянного магнитного поля Но выберем значительно ниже резонансной величины Яорез Активными потерями в феррите в этом случае можно пренебречь. [41]

Опасные и безопасные грозовые волны. [42]

Для заданной волны ( кривая 2 рис. 29) можно рассчитать то расстояние / 02, которое необходимо ей пройти по линии на подходе, чтобы, придя на подстанцию, волна целиком располагалась в области А, т.е. была бы безопасной. Это расстояние / 02 является длиной опасной зоны на подходе линии для рассматриваемой волны. [43]

Второму условию, tT 0 при у L, невозможно удовлетворить иначе, как положив k / f - 1, что тождественно обращает t в нуль. При этом а з С0 & f, и при таком волновом числе рассматриваемая волна не отличается от волны Кельвина. Следовательно, колебания с частотой а f являются фиктивным корнем уравнения для собственных значений, и полный спектр решений состоит из моды Кельвина, мод Пуанкаре и, конечно, моды ст 0, которая представляет собой геострофическое течение. На рис. 3.9.2 показаны соответствующие дисперсионные кривые, т.е. графики зависимости частоты от волнового числа. [44]

Распределение поверхностных токов в прямоугольном волноводе при волне типа Ню и расположение электрических и магнитных силовых линий бегущей волны. [45]

Страницы: 1 2 3 4