Рассматриваемая волна

Cтраница 1

Рассматриваемая волна, распространяющаяся вдоль магнитного поля, имеет винтовую структуру. Направление вращения поляризации волны совпадает с направлением вращения электронов. [1]

На распространение рассматриваемых волн существенное влияние оказывает атмосферная рефракция. Ее действие сводится к искривлению траекторий радиоволн, приобретающих криволинейный характер с выпуклостью в сторону, противоположную поверхности земли. Рефракция проявляется тем сильнее, чем больше содержание водяных паров в воздухе. В последние годы были установлены случаи сверхдальнего распространения ультракоротких волн - на расстояния, во м ного раз превышающие расстояние прямой видимости. [2]

Поскольку в рассматриваемой волне Et 0, a DIUI 0, то электрические граничные условия 3 и 4 в (5.9) автоматически выполняются, и задача об отражении решается как чисто упругая. Точное решение такой задачи, представленное в [24], показывает, что на доменных границах первой группы для рассматриваемой волны отражения нет, а может быть только преломление. Угол преломления ф связан с углом падения ф однозначно. [3]

Таким образом, рассматриваемая волна не может быть упругой. [4]

Состояние электромагнитного поля рассматриваемой волны в некоторой мировой точке ( ct, r), например максимум или нуль напряженности, не может зависеть от выбора системы отсчета. Так как это состояние определяется фазой волны ( со / - kr), то фаза должна быть инвариантом преобразований Лоренца. [5]

Определим теперь для рассматриваемой волны относительное рассеяние энергии - - - -, где AW - энергия, рассеянная в течение цикла напряжений, & W - упругая энергия, накопленная телом в момент достижения наибольшей деформации. [6]

Вопрос о фазовой скорости рассматриваемой волны остается пока открытым. Однако естественно ожидать, что она определяется электрическими характеристиками обеих сред. [7]

Отметим, что для рассматриваемых волн Е - типа ни одно из этих чисел не может быть равно нулю, в противном случае составляющая поля Ег, а следовательно, и все другие составляющие электромагнитного поля тождественно обратятся в нуль в каждой точке поперечного сечения волновода. [8]

Структура электрического и магнитного полей волны типа ТЕМ в коаксиальной линии.| Коаксиальный волновод.| Получение волны типа E0i в коаксиальном волноводе из волны типа Ец в прямоугольном волноводе. [9]

Не меняя существенно структуры рассматриваемой волны, можно искривить исходные параллельные плоскости, как показано на рис. 4.10, в. [10]

С 2 - Итак, рассматриваемая волна, наблюдаемая в движущейся системе, есть тоже сферическая волна со скоростью распространения V, Тем самым доказано, что наши два основных принципа совместимы. [11]

Линии уровня для низших волн изгибных напряжений ( ttl - ( - t33 / 2, образующихся в результате удара по пластине из эпоксидного углепластика с коэффициентом армирования 55 % и углами армирования 15 ( а и 45 ( б. 1 - теоретический фронт волны. 2 - окружность, ограничивающая зону действия давления. [12]

Отметим, что поскольку характер распространения рассматриваемой волны в слоистой пластине изотропный, волновой фронт имеет круговую форму. Напряжения, соответствующие второй и третьей изгибным волнам, оказываются малыми. [13]

Имеются два предельных случая: вдольбереговая длина рассматриваемых волн может быть намного меньше или намного больше, чем ширина шельфа. Для первого случая Мизак [466] показал, что конечная ширина шельфа не влияет на волны, тогда как во втором, как установил Робинсон [559], волны более или менее сосредоточены на мелководье. Робинсон назвал эти свободные поверхностные колебания второго класса шельфо-выми волнами. [14]

Каждая плоская волна, входящая в состав рассматриваемой волны Я10, будет испытывать многократные отражения от стенок волновода, и ее путь будет зигзагообразным. [15]

Страницы: 1 2 3 4