Краевая волна

Cтраница 3

На рис. 5.12 принят отражатель размером в четыре длины волны. К искателю возвращается только слабое звуковое давление, от размытой области побочной вершины при коротких импульсах и эхо-импульсы от краевых волн. [31]

В связи с этим данный участок изделия лучше контролировать из положения С, Однако в последнем случае также возникает более слабый, чем раньше, сигнал, связанный с дифракционным рассеянием на ребре двугранного угла F. При этом образуются краевые волны, амплитуда которых зависит от формы поверхности вблизи ребра: чем резче изменение профиля поверхности, тем больше амплитуда краевых волн и тем больше ложный сигнал, приходящий на преобразователь. Краевой эффект вызывает также трансформацию волн: от ребра F распространяются поверхностные и головные волны, которые могут порождать дополнительные ложные сигналы. Например, вдоль поверхности FD распространяется поверхностная волна, которая частично отражается от ребер F и D, а частично трансформируется в объемные волны. В результате после дифракционного эхо-сигнала от точки F возникает серия постепенно ослабевающих дополнительных сигналов. [32]

Решение, определяющее волны Релея при плоском наряженном состоянии, строится так же, как и в пространственной задаче. Заменяя упругие постоянные Сц, С33, CiS, входящие в уравнение ( 14), на См, С33 С13, можно найти скорость краевой волны, характеризующей движение в плоскости анизотропной пластины. [33]

Сравнение функции г) с точной функцией - ф показывает, что в интервале 5с10 различие между ними весьма незначительно, так что соответствующие им кривые почти совпадают ( см. [29] и [30], гл. Таким образом, метод краевых волн при учете вторичной диффракции дает гораздо более точные результаты, чем принцип Гюйгенса, вместе с тем расчетные формулы по методу краевых волн лишь немногим сложнее. [34]

То и другое приводит к искажению истинной диаграммы отражения от пластины в области углов, далеких от зеркального угла отражения ( &70) - Однако ЭПР пластины в указанной области углов на порядок меньше ЭПР в направлении зеркального отражения, и потому ожидаемая погрешность расчетов по формулам табл. 2.1 оказывается небольшой. Ее оценка ( сверху) может быть выполнена на основе проделанного выше сопоставления средней ЭПР полосы, определенной в приближении метода физической оптики, и на более высоком уровне - методом краевых волн. [35]

Основание для замены (62.37) заключается в том, что функция / ( z) - е г, и поэтому в интеграле наиболее существенны значения w k при г0 и w -: k при z0; замена делается только под знаком логарифма, значение которого слабо зависит от его аргумента. Можно показать, что через ту же функцию i) ( z, k) выражается волна тока, возникающая в результате отражения первичной волны (62.38) от концов конечного отрезка провода или краевой волны - я) ( г - Wo) eihz от другого конца провода. Так получается потому, что, например, волна тока i) ( z, &) е г1 набегает на конец, расположенный при z0, практически с той же зависимостью, что и волна е1Ш г-при w - - А, так как функция г) меняется медленно. [36]

Схематическое представление в осевом сечении импульсной плоской и краевой волн, создаваемых круглым поршневым излучателем. [37]

При использовании импульсного режима возбуждения в некоторых практических приложениях возникает необходимость в подавлении какой-либо из этих компонент поля. Для подавления краевой волны применяется аподизация ( маскирование в радиальном направлении), а в качестве излучателей только краевой волны используются кольцевые преобразователи. Поле излучения-приема в случае дискового преобразователя состоит из трех, пяти или шести компонент. [38]

В его модели учитывается тот факт, что свет, испытавший дифракцию на краю, частично поляризован. При рассеянии краевых волн, испытавших дифракцию на поверхности частицы грунта и на соседних частицах, при малых фазовых углах наблюдается отрицательная поляризация. Модель Хопфилда привлекательна тем, что полуколичественно предсказывает близкую к лунной величину отрицательной поляризации, которая так же, как и лунная, не зависит от альбедо и увеличивается с длиной волны. Поскольку зта модель, помимо дифракции, учитывает рассеяние соседними зернами, она также объясняет исчезновение отрицательной ветви у разреженной пыли. [39]

Приемник колебательной скорости. I - инерционная масса магнита. 2 - подвижная катушка. з - упругие пластины. стрелками помечено направление смещения. [40]

Сюда относятся метод эталонных ф-ций Кравцова - Людвига, метод каноинч. Орлова и нек-рые др. методы, существенно использующие лучевой каркас для построения равномерных и локальных асимптотик поля. Келлера, метод краевых волн Уфимцева, полутеневые асимптотич. [41]

Краевые волны ( раздел 2.6) тоже могут быть использованы для обнаружения отражателя, если они достаточно интенсивны. Это зависит от того, имеет ли отражатель достаточно острые края или же он округлой формы. Здесь играет роль также И характеристика направленности краевых волн. Однако излучающий искатель может принимать краевые волны только того типа, которые он излучает. [42]

Волны, локализованные у краев пластин, имеют важное значение при исследовании тонкостенных конструкций, подверженных импульсному воздействию на краях, например при расчете лопаток реактивного двигателя. Если движение происходит в плоскости пластины, возникают волны, аналогичные волнам Релея для низких частот. Движение, совершаемое из плоскости, характеризуется изгибными краевыми волнами, которые обладают дисперсией даже при низких частотах. [43]

Метод физической оптики является весьма универсальным; он используется как в задачах рассеяния волн на гладких полностью или частично освещенных поверхностях, так и в задачах, где объектом рассеяния служат тела с ребрами и кромками. Несколько хуже работает он в задачах рассеяния волн на телах с изломами поверхности, точность его оказывается удовлетворительной лишь в направлениях геометрооптических отражений. В тех направлениях, где основная роль принадлежит краевым волнам, метод физической оптики дает неверные результаты. [44]

Вычислим ЭПР полосы методом краевых волн [27], полагая длину полосы равной единице. Согласно этому методу отраженное поле формируется регулярной и нерегулярной составляющими наведенного тока. Нерегулярная составляющая тока, локализуемая вблизи ребер и кромок поверхности тела, является источником краевых волн, учет которых необходим при углах незеркальнога отражения. [45]

Страницы: 1 2 3 4