Краевая волна
Cтраница 4
При использовании импульсного режима возбуждения в некоторых практических приложениях возникает необходимость в подавлении какой-либо из этих компонент поля. Для подавления краевой волны применяется аподизация ( маскирование в радиальном направлении), а в качестве излучателей только краевой волны используются кольцевые преобразователи. Поле излучения-приема в случае дискового преобразователя состоит из трех, пяти или шести компонент. [46]
Расчеты производились для ТЕ ( вектор Е перпендикулярен ребру клина) и ТМ ( вектор Н перпендикулярен ребру) поляризаций первичного поля. На больших расстояниях от ребра клина поверхностные токи мало отличаются от токов, вычисленных в приближении физической оптики ( равномерных составляющих токов), изображенных на рис. 40 штриховыми линиями. С увеличением угла у ( у 90 - у ( 39, о)) область, занятая краевой волной, несколько расширяется. Однако уже на расстоянии порядка длины волны от ребра клина неравномерная составляющая токов не превосходит 3 - 4 % от соответствующих равномерных токов, а на расстояниях в полторы-две длины волны становится пренебрежимо малой. [47]
Вокруг него должна была бы располагаться область звуковой тени. Однако р действительности звуковое поле под влиянием дифрак ции существенно изменяется в обеих частях пространства. Качественное представление об этом можно получить согласно принципу Гюйгенса, рассмотренному в разделе 1.2. Как и на рис. 1.8, при наложении элементарных сферических волн в средней зоне диафрагмы создается плоский волновой фронт. Наложение этой краевой волны на плоский волновой фронт, как это ясно из рис. 4.2, даст звуковое поле с чередующимися минимумами и максимумами звукового давления, особенно четко выраженными непосредственно перед диафрагмой, где разница путей прохождения между плоской и краевой волной наиболее велика. [49]
Интенсивность соответствующих волн в определенном направлении на рис. 2.24 не показана. Изображенные волновые фронты дают только положение фронта в данный момент времени, и их не следует путать с характеристиками направленности. К тому же они представлены не полностью, а лишь схематически в области главных углов. Числовая оценка по погрешностям модели ( Харуми и др. [618]) иногда выявляет резко выраженное направленное действие краевых волн. [50]
Вокруг него должна была бы располагаться область звуковой тени. Однако р действительности звуковое поле под влиянием дифрак ции существенно изменяется в обеих частях пространства. Качественное представление об этом можно получить согласно принципу Гюйгенса, рассмотренному в разделе 1.2. Как и на рис. 1.8, при наложении элементарных сферических волн в средней зоне диафрагмы создается плоский волновой фронт. Наложение этой краевой волны на плоский волновой фронт, как это ясно из рис. 4.2, даст звуковое поле с чередующимися минимумами и максимумами звукового давления, особенно четко выраженными непосредственно перед диафрагмой, где разница путей прохождения между плоской и краевой волной наиболее велика. [51]
Выделим тонкую полоску ВВ на поверхности усеченного конуса АС. Если эта полоска действует как излучатель коротких импульсов, то она будет возбуждать волну тороидальной формы, краевые составляющие которой совпадают по фазе только в направлении вдоль оси конуса. Поскольку подобное устройство имеет большое относительное отверстие в пределах определенного участка вдоль оси, сравнимого по своей протяженности с диаметром круговой полоски, то создаваемое им поле будет иметь центральный максимум, ширина которого в пределах этого участка сравнима с длиной волны. Свойства таких преобразователей краевой волны ( см. разд. К их недостаткам относится, по всей видимости, слабая чувствительность. [52]
 |
Индикатрисы рассеяния трансформированных волн при падающей поперечной волне, измеренные для реального дефекта типа несплавления высотой 3 мм ( а, 6 ( б и 9 мм ( s при различных углах падения. [53] |
Метод использует особенности формирования индикатрис рассеяния ( ИР) продольных и поперечных волн для дефектов различного типа. В качестве примера на рис. 5.39 показаны некоторые ИР для несплавлений. Физическая природа образования обоих лепестков различна. Верхний лепесток образуется в результате трансформации поперечной волны, падающей на острый край несплавления. Видно, что, если не считать небольшого подъема при Я 6 мм, амплитуда краевой волны остается почти постоянной. [54]
К ней принадлежит, в частности, метод параболич. Этог метод используют при изучении открытых волноводов и резонаторов, при исследовании распространения волновых пучков в линейных и нелинейных однородных, регулярно и статистически неоднородных средах ( напр. Одним из первых применений МПУ была классич. К АТД относится также ряд приближенных подходов, опирающихся на принцип локальности п строгие решения модельных задач. При помощи ГОМ и ФОМ определяют гл. ГТД является обобщением ГОМ vi дает рецепты построеиия краевых волн и волн соскальзывания. МКВ является обобщением ФОМ и позволяет вычислять краевые волны. [55]
К ней принадлежит, в частности, метод параболич. Этог метод используют при изучении открытых волноводов и резонаторов, при исследовании распространения волновых пучков в линейных и нелинейных однородных, регулярно и статистически неоднородных средах ( напр. Одним из первых применений МПУ была классич. К АТД относится также ряд приближенных подходов, опирающихся на принцип локальности п строгие решения модельных задач. При помощи ГОМ и ФОМ определяют гл. ГТД является обобщением ГОМ vi дает рецепты построеиия краевых волн и волн соскальзывания. МКВ является обобщением ФОМ и позволяет вычислять краевые волны. Между упомянутыми методами существует тесная связь. Точно так же выражения для краевых волн, постулируемых в ГТД, следуют из интегральных представлений рассеянного поля в МКВ. [56]
Страницы: 1 2 3 4