Спиральная волна

Cтраница 2

Своеобразные эффекты наблюдаются при взаимодействии спиральной волны с пейсмекером. [16]

На больших удалениях взаимодействие между спиральными волнами должно быстро спадать. [17]

Постоянная интегрирования со равна частоте вращения спиральной волны. Это легко понять, учтя, что фронт подходит к ядру ( или отверстию) по нормали, и поэтому dVjdl - DdKjdl при / 0 есть угловая скорость. Рассмотрим, какой результат был бы получен в модели, где скорость V вообще не зависит от кривизны, т.е. D 0, и второе слагаемое слева в уравнении ( 11) отсутствует. [18]

Рассмотрим теперь задачу о расчете параметров спиральной волны в отсутствие отверстия с учетом зависимости скорости фронта от его кривизны. Частота вращения спиральной волны со со), входящая в качестве неизвестного параметра в ( 11), определяется в этом случае из следующих соображений. Можно показать, что это условие уже однозначно определяет фазовую траекторию для дифференциального уравнения ( 11) при заданном значении со. В том числе оказывается однозначно определенным и значение кривизны К ( О) при 10, т.е. на свободном конце волны, подходящем к ядру спирали. [19]

Совершенно аналогично можно найти решение для спиральной волны, вращающейся вокруг отверстия. [20]

Рассмотрим вначале процесс установления стационарной циркуляции спиральной волны в однородной среде. Допустим, что мы внесли малое локальное возмущение в форму фронта спиральной волны, локализованное на удалении / от свободного конца. [21]

Простой вихрь.| Различные деформации нити вихря. стрелками указано направление вращения. [22]

В заключение заметим, что дрейф спиральной волны не может продолжаться очень долго. В среде конечных размеров волна исчезает, когда ее ядро попадает на границу. При достижении этой области решение в виде спиральной волны теряется - свободный конец сокращается и уходит на бесконечность. Этот эффект, однако, уже не описывается простой линейной теорией, построенной выше, поскольку в такой области нарушается условие ( 16) и вариация критической кривизны на протяжении одного оборота спирали не является малой. [23]

В [170] построены также решения для вращающихся спиральных волн, имеющих два или более рукава. [24]

По своим свойствам такой вихрь аналогичен спиральной волне. В двумерном случае спиральная волна вращается вокруг некоторой точки; в трехмерном случае центры вращения образуют линию - ось вращения, называемую нитью вихря. [25]

Как уже отмечалось, идея о спиральных волнах плотности была высказана Линдбладом. В последнее время, однако, по ряду причин его роль в создании теории спиральной структуры галактик часто недооценивается. Линден-Белл и Калнайс в работе [289] напоминают о решающем вкладе Линдблада в теорию и очень ясно излагают его идеи, поль-з ясь более современной терминологией. В частности, они отмечают, что теория ( в том числе Линя и других) фактически обязана Линдбладу объяснением преимущества двухрукавной структуры. [26]

В однородной возбудимой среде при установившемся вращении спиральной волны концевая точка ее фронта совершает вращательное движение, перемещаясь вдоль окружности - границы ядра. Внутри ядра элементы среды сохраняют состояние покоя, хотя эта область по своим свойствам ничем не отличается от других участков возбудимой среды. Все это выглядит так, как будто ядро представляет собой некоторое эффективное отверстие. Главный вопрос, который в связи с этим возникает, - почему возбуждение не проникает внутрь ядра. [27]

При движении в неоднородной среде свободный конец спиральной волны последовательно проходит через области с различными значениями Ккр. [28]

Лишайник Parmelia centrijuga. [29]

При разрыве волнового фронта может возникать ревербератор - спиральная волна. Ревербератор образуется, в частности, при движении волны в двумерной среде вокруг отверстия - спираль является разверткой ( эвольвентой) отверстия. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5