Cтраница 1
Гармонические волны являются наиболее простым частным случаем периодических волн. [1]
Разумеется, плоские гармонические волны де Бройля, как и аналогичные волны в классической физике, являются лишь идеализацией, наиболее удобной для анализа. Под влиянием внешнего воздействия или измерения микрочастица может оказаться в состоянии, которое представляет собой произвольную группу волн де Бройля. [2]
Ведхевен [81] рассматривает гармонические волны в изотропном длинном цилиндре, на свободной от внешней нагрузки поверхности которого имеет место классическое условие теплообмена третьего рода. [3]
Очевидно, что гармонические волны (1.4) не описывают наиболее общего движения атомов цепочки. Отдельные волны будут при этом отличаться волновым числом д, соответствующей ему частотой ( sscog и амплитудой AQ, обычно различной у разных волн. [4]
Ясно, что гармонические волны (1.28) не описывают наиболее общего движения атомов в кристалле. [5]
Сначала иы рассмотрим гармонические волны малой амплитуды. [6]
Отсюда следует, что гармонические волны, соответствующие корням К и Я2, распространяются без затухания и дисперсии, поэтому величины аг и vr на фронтах продольных цилиндрических разрывных волн не будут размазываться, в то же время аг будет сглаживаться. [7]
Уже по одному этому гармонические волны должны занимать среди всех других форм волн особое место в соответствии с тем особым местом, которое среди всех других форм колебаний занимают гармонические колебания. Особое положение гармонических колебаний, как указывалось, обусловлено тем, что они обладают такой устойчивостью формы, которой не обладают никакие другие колебания. Но гармонические волны независимо от устойчивости формы гармонических колебаний обладают некоторой собственной устойчивостью формы, которой не обладают негармонические волны. [8]
Отсюда следует, что гармонические волны, соответствующие корням Ki и А 2, распространяются без затухания и дисперсии, поэтому величины аг и v, на фронтах продольных цилиндрических разрывных волн не будут размазываться, в то же время jz будет сглаживаться. [9]
Таким образом, две электромагнитные гармонические волны порождают при наличии квадратичной нелинейности четыре волны поляризованности с частотами 2coi, 2co2, coi 002 и jcoi - 0) 2) и статическую поляризованность Л - Возникновение статической поляризованности называется оптическим детектированием по аналогии с детектированием радиосигналов выпрямлением тока, поскольку в продетектированном сигнале содержится постоянная составляющая. [10]
Полученные формулы показывают, что звуковые гармонические волны, в том числе и короткие, перемещаются, не изменяя с течением времени своей амплитуды. [11]
В средах А и В распространяются гармонические волны, порожденные одним и тем же источником. [12]
Пусть навстречу друг другу распространяются две гармонические волны. [13]
Пусть в неограниченной термоупругой среде возникают плоские гармонические волны расширения с круговой частотой со. [14]
Если среда не обладает дисперсией, то все гармонические волны 1 ] ( л:, 0 будут иметь одинаковые фазовые скорости: VI - V. [15]