Cтраница 1
Частичные функции распределения будут подробно рассматриваться в гл. В настоящем разделе мы ограничимся выводом некоторых результатов, которые понадобятся нам в разд. [1]
Частичные функции распределения можно представить Как средние от их микроскопических аналогов. [2]
Частичные функции распределения можно определить также а другой совокупностью уравнении, которые в ряде случаев оказываются аболее полезными. [3]
Поэтому цепочка уравнений для частичных функций распределения получила название иерархии Боголюбова-Борна - Грина-Кирквуда - Ивона ( ББГК. [4]
Вследствие этого ограничения s - частичная функция распределения эффективно зависит только от s - 1 координат. [5]
Таким образом, s - частичная функция распределения ведет себя характерным образом, описанным в разд. В тех случаях, когда наши соображения применимы, построенная последовательность систем дает класс макроскопически эквивалентных систем. Таким образом, объемное значение этих интенсивных величин может вычисляться для любой системы рассматриваемого класса и результат будет одинаков. [6]
В [74] в рамках метода частичных функций распределения получено выражение для внутренней энергии плазмы водорода, отличающееся меньшей поправкой на неидеальность, по сравнению с теорией Дебая. Проводится сравнение с экспериментом по определению термодинамических функций плазмы цезия. В работе [76] некулоновский вид электрон-ионного взаимодействия на малых расстояниях объясняется влиянием электронных оболочек иона. Расчет термодинамических параметров классической системы выполнен на основе метода функциональных интегралов. [7]
При помощи уравнений Боголюбова для частичных функций распределения вычисляется эффективное поле, действующее на заряженные частицы в плазме. [8]
Поскольку уравнения (50.2) линейны по частичным функциям распределения и не зависят явно от полного числа N частиц системы, то, используя знакомый по главе III прием перехода к системам с переменным числом частиц, видим, что (50.2) справедливы и в большом каноническом ансамбле. [9]
Теперь было бы желательно выразить энтропию через частичные функции распределения. В случае идеального газа, как будет показано в разд. Действительно, если использовать наши обычные соображения, приведенные в разд. [10]
В статистической теории классических систем применяют методы частичных функций распределения. Одним из указанных методов является статистическая схема условных распределений, на которой и остановимся в этом разделе. [11]
Теперь легко обобщить эти представления на - частичную функцию распределения. [12]
Обсудим теперь кратко термодинамические функции, выраженные через частичные функции распределения. [13]
В этом месте читатель справедливо отметит аналогию с приведенными частичными функциями распределения, рассмотренными в гл. [14]
Мы подробно не выводим преобразования Лапласа для s - частичной функции распределения, но структура выражений ( 9а) и ( 96) настолько прозрачна, что их обобщение на случай высших функций распределения представляется очевидным. [15]