Cтраница 1
Максвелловская функция распределения заслуживает, конечно, особого внимания. [1]
Максвелловская функция распределения молекул по скоростям / ( с) изображена на рис. 2.21. Эта функция стремится к нулю при с - 0 и с - - оо. Следовательно, относительное число молекул в газе, обладающих очень малыми или очень большими скоростями ( по сравнению со средними), ничтожно мало. [2]
Максвелловская функция распределения молекул по скоростям / ( с) изображена на рис. 2.18. Эта функция стремится к нулю при с - - 0 и с - оо. Следовательно, относительное число молекул в газе, обладающих очень малыми или очень большими скоростями ( по сравнению со средними), ничтожно мало. [3]
Максвелловская функция распределения молекул по скоростям / ( с) изображена на рис. 2.18. Эта функция стремится к нулю при с-0 и с - - оо. Следовательно, относительное число молекул в газе, обладающих очень малыми или очень большими скоростями ( по сравнению со средними), ничтожно мало. [4]
Попытаемся найти наиболее общую максвелловскую функцию распределения, которая удовлетворяет уравнению Больцмана. [5]
Если F - максвелловская функция распределения, то правая часть сводится точно к величине кТ / пг. [6]
При нерелятивистских температурах нерелятивиетские максвелловские функции распределения по скоростям f ( vx) и f ( vy) нормированы так, что интеграл от них по vx или vy от - оо до оо равен полному числу частиц Ns соответствующего сорта. Задание начальных скоростей включает в себя интегрирование / от 0 до v и присвоение значения v частице в те моменты, когда интеграл увеличивается на единицу по сравнению с предшествующим целым значением. Такое задание выполняется вплоть до величины v, равной четырем значениям тепловой скорости, в результате чего первые N / 2 частиц получают нарастающие в зависимости от их номера скорости. Такие же отрицательные значения скоростей присваиваются затем остальным N / 2 частицам. Если Ns нечетно, то последняя непарная частица имеет нулевую скорость. Распределения по vx и vy задаются независимо и первоначально декоррелируются друг от друга посредством обмена значений скорости у случайно выбранных пар частиц. [7]
Определены поправки к максвелловской функции распределения для легкой и тяжелой компонент. Точность описания бинарной двухтемпературной смеси газов определяется наибольшим членом поправки ps ( 2) и имеет порядок [ Библиогр. [8]
Здесь скобки означают усреднение с максвелловской функцией распределения, причем было использовано, что оц. [9]
Мотт-Смит получил приближенное решение суперпозицией двух максвелловских функций распределения, удовлетворяющих уравнениям переноса. Этот метод может быть эффективным для сильных ударных волн, но он недостаточно обоснован, чтобы можно было получить последовательность уточняющихся приближений. [10]
Следующее уточнение ( второго порядка) максвелловской функции распределения вводит дополнительные члены, которые существенны в течениях с сильными ударными волнами и в течениях разреженного газа. [11]
Отсюда непосредственно следует, что при максвелловской функции распределения электронов по скоростям форма спектра рассеянного излучения является гауссовой [ ср. [12]
Здесь угловые скобки отвечают усреднению с максвелловской функцией распределения частиц по скоростям. [13]
Разумеется, то же мы имели и в случае максвелловской функции распределения, рассмотренном раньше. Мы увидим, что основные свойства решений в этих двух случаях совпадают. [14]
Чтобы избежать этой трудности, Таканаяги [3] рассмотрел задачу о возмущении максвелловской функции распределения в однородном газе, содержащем примесь другой компоненты. В этом случае газодинамическое уравнение Больцмана сводится к обыкновенному дифференциальному уравнению типа Фоккера-Планка. [15]