Cтраница 2
Кроссрелаксация способствует перераспределению возбужденных молекул по всем скоростям в соответствии с максвелловской функцией распределения. [16]
QQ), то Я всегда убывает со временем и может быть постоянной только при максвелловской функции распределения. [17]
Электронная температура Те и газовая температура Тг, как уже неоднократно отмечалось, являются модулями максвелловских функций распределения частиц по энергиям. Тяжелые частицы с достаточно хорошим приближением описываются максвелловской функцией распределения, в то время как закон распределения электронов нами принимается максвелловским на основании многочисленных экспериментов. Идея нахождения связи Те и Тг состоит в нахождении истинного вида функции распределения электронов по энергиям и сопоставления ее максвелловской функции распределения с модулем Те. Для нахождения функции распределения электронов необходимо составить и решить интегро-дифференци-альное уравнение Больцмана. Подробный вывод этого уравнения, его решение и нахождение связи Те и Тт даются в приложении I, здесь же рассмотрим некоторые основные моменты вывода. [18]
Как известно, всякий процесс в системе, протекающий с конечной скоростью, приводит к возмущению максвелловской функции распределения. В частности, возмущение максвелловской функции распределения может происходить за счет неупругих соударений молекул, в результате которых происходит перераспределение массы и внутренней энергии сталкивающихся частиц. В обычных условиях, когда температура смеси Т невысока или достаточно велика энергия активации Е ( так что параметр EElkT 1), число неупругих столкновений молекул много меньше числа упругих соударений. Большинство опубликованных работ посвящено рассмотрению именно этого случая. [19]
Но с другой стороны, эти результаты следуют просто из представлений о прямолинейных траекториях частиц с максвелловской функцией распределения по скоростям, и с этой точки зрения должны были бы отвечать индивидуальной составляющей плазменного микрополя. Однако, оба эти утверждения, основывающиеся на интегральном результате, не являются вполне корректными, так как вся энергия черпается из одного фиксированного источника - ( 3 / 2) ТУТ. [20]
Здесь Те - температура электронов, усреднение по скоростям, которое мы обозначили, проводится с максвелловской функцией распределения электронов. [21]
Невидимое беспорядочное движение молекул в отличие от упорядоченного массового движения характеризуется определенными величинами, которые можно вычислить из максвелловской функции распределения, если течение изоэн-тропично. Одной из таких величин является средняя скорость. Мы уже видели, что число молекул в элементе объема 2т, имеющих скорость в интервале от С до C - - dC, равно 4тсС2 / Сй. [22]
Из обзора упомянутых работ следует, что даже при относительно небольшой доле неупругих столкновений можно ожидать заметное возмущение максвелловской функции распределения. Рассмотрение этого вопроса имеет принципиально важное значение в химической кинетике. Известно, например, что одним из основных предположений теории абсолютных скоростей реакции является предположение о максвелловском распределении молекул реагирующих компонент. [23]
Как вытекает из результатов главы II, джинсовская неустойчивость твердотельно-вращающегося цилиндра ( с круговыми орбитами частиц) с максвелловской функцией распределения по продольным скоростям развивается с экспоненциально малым инкрементом, если тепловой разброс достаточно велик: VTVO. [24]
В выражении (93.13) для плотности тока останутся только члены с / J а, так как для одинаковых частиц максвелловская функция распределения обращает интеграл столкновений в нуль. [25]
При малых напряженностях электрического поля функция распределения заряженных частиц имеет вид / Ф & Ф1, где Ф - максвелловская функция распределения; ось х направлена вдоль поля. [26]
В выражении (93.13) для плотности тока останутся только члены с / J а, так как для одинаковых частиц максвелловская функция распределения обращает интеграл столкновений в нуль. [27]
Град ( Grad) [30] получил последовательные системы уравнений переноса, зависящие от порядка величины отклонения функции распределения от максвелловской функции распределения. [28]
Распределение молекул по скоростям при отражении их от стенки при полной аккомодации имеет вид vxf ftp, где / - максвелловская функция распределения, а ось х перпендикулярна к поверхности. [29]
Распределение молекул по скоростям при отражении их от стенки при полной аккомодации имеет вид vxf d3p, где / - максвелловская функция распределения, а ось х перпендикулярна к поверхности. [30]