Динамическая функция

Cтраница 1

Динамические функции, соответствующие указанным секулярным величинам, можно представить в виде [ ср. [1]

Динамическую функцию т ( т) обычно называют случайной силой. Поясним смысл такого названия. Учитывая определение оператора iL, формулу (5.1.38) можно представить в виде: т ( т) ( 1 - 9 a) eiTL iLdm, откуда с учетом а - & а непосредственно следует, что проекция а т этой функции на набор секулярных величин обращается в нуль. [2]

Средние значения динамических функций этой макросистемы для статистически стационарного псевдоожиженного слоя не изменяются во времени. Следовательно, можно считать, что макросистема находится в равновесном состоянии. [3]

Частотные зависимости динамических функций ( в безразмерной форме), рассчитанные согласно подели Покровского. [4]

Большая часть динамических функций, встречающихся в термодинамике или в теории явлений переноса, зависит от потенциала взаимодействия, и, следовательно, имеет конечный радиус Действия порядка Lc. Благодаря этому область интегрирования фактически обрезается на этом расстоянии. Таким образом, среднее отлично от нуля лишь тогда, когда объем корреляций лежит внутри эффективной области интегрирования ( фиг. [5]

Схема, иллюстрирующая методы определения вязкости при задании постоянного напряжения по скорости деформации в режиме установившегося течения ( тонкая сплошная линия и по остаточной деформации после разгрузки образца ( пунктир. [6]

Результаты измерений динамических функций G ( со) и G ( со) как характеристик вязкоупругих свойств материала также могут быть соотнесены с вязкостью расплава. Так, предельное значение тангенса угла наклона зависимости G ( со) при со - - 0, в предыдущей главе обозначавшееся как г 0, в точности соответствует вязкости расплава. Физический смысл этого вывода очевиден, так как предельное условие со - - 0 отвечает переходу от колебаний к сдвиговому течению. Поэтому измерение модуля потерь в области низких частот, в которой G т ] ц со, служит удобным способом оценки вязкости расплава. [7]

Для выявления динамической функции обучения a ( Aj) необходимо найти как способы оценки P ( Aj) или ДР. [8]

Релаксационный спектр в безразмерных координатах ( D г е v а 1 V. Е. е. а., Europ. Polymer J., 1973, v. 9, AS I, p. 85 - 99. [9]

При рассмотрении динамических функций растворов полимеров всегда удобно нормировать зависимости G ( со) и G ( со) по характерным точкам этих функций: G по значению G p, отвечающему плато высокоэластичности, и G по его значению в максимуме G m, соответствующему переходу из текучего в высокоэластическое состояния. [10]

Рассмотрим изменение динамических функций гамильтоновых макросистем во времени. В общем случае подобная функция Л ( г, р т) может зависеть от времени как явным образом, так и неявно - через величины г, р, которые в свою очередь изменяются во времени. [11]

P на любую динамическую функцию аналогично действию дифференциального оператора первого порядка. Это не удивительно в случае скобки Пуассона (1.2.6), но сказанное остается справедливым также и в более общих случаях, с которыми мы встретимся позже. [12]

Характер зависимости напряжения от деформации при периодическом деформировании с большими амплитудами ( в нелинейной области. Пунктирной линией показан эллипс, наблюдаемый при исследовании материала с линейными вяз-коупругими свойствами. [13]

Понятие о динамических функциях вводится в теорию вязкоупругости на основании анализа отклика системы на гармонически изменяющееся во времени напряжение или деформацию. При этом предполагается, что существуют такие малые амплитудные значения деформации у о и напряжения т, когда их отношение т / у0 не зависит от т 0 ну о, а определяется только частотой. [14]

Условное изображение фазовой траектории макросистемы в Г - пространстве. [15]

Страницы: 1 2 3 4