Большой канонический ансамбль

Cтраница 2

Оператор (3.62) называется оператором плотности для большого канонического ансамбля. [16]

Сейчас мы в первый раз продемонстрируем преимущества большого канонического ансамбля. [17]

Традиционный вывод вириального разложения основан на использовании большого канонического ансамбля, в духе обсужде-ния, проведенного в разд. На первом этапе получают разложение Р по степеням фугитивности. Коэффициенты в этих уравнениях связаны с групповыми интегралами, соответствующими определенному классу диаграмм. [18]

Вычисления выполнены с использованием модели разложения в большом каноническом ансамбле. [19]

Использование кольцевого ( дебаевского) приближения в большом каноническом ансамбле статистической механики ( кривая LDH) для описания кулоновской неидеальности значительно сокращает разрыв теории и эксперимента - до одного порядка по величине. [20]

В качестве примера получим выражение для статистической суммы большого канонического ансамбля ( III. Для этого рассмотрим множество графов, которые получаются в результате всевозможных способов попарного соединения вершин, отвечающих функциональным группам. Сопоставим химической связи, образующейся в результате такого спаривания групп с координатами гу и грд, множитель L ехр [ йс ( г) - - йг ( гу) - Лг ( грд) ] б ( гй - Грз), а всему графу - произведение таких множителей в соответствии с общим числом связей. [21]

Однако соотношения, приведенные в этой работе относятся к большому каноническому ансамблю при постоянном давлении. [22]

В расчетах использована модель неидеальности в приближении Дебая в большом каноническом ансамбле. [23]

Множитель перед скобкой является известной классической поправкой Дебая-Хюккеля в большом каноническом ансамбле. [24]

Это не что иное, как обобщение выражения (29.45) для большого канонического ансамбля. [25]

Псевдопотенциал, описывающий взаимодействие электрона и протона.| Псевдопотенциал, описывающий взаимодействие электрона и Cs-1 Обозначения те же, что и на 7. [26]

При изучении возможности фазового перехода нужно применить метод Монте-Карло для большого канонического ансамбля. [27]

Напомним, что величина S в соотношении (1.3.82) - информационная энтропия большого канонического ансамбля, а Т I / / 3 вводится как множитель Лагранжа. Кроме того, мы видим что параметр Т в (1.3.82) совпадает с температурой термостата. [28]

В работе [52] получены выражения для поправок в дебаевском приближении для большого канонического ансамбля статистической механики. [29]

Наиболее общим вариационным принципом, который обычно применяется в условиях равновесия для большого канонического ансамбля, является требование минимума большого термодинамического потенциала П Е - fiN - OS. Последовательное проведение этого принципа для плазмы со значительным взаимодействием между частицами практически невозможно, поэтому используются различные приближенные подходы. В этом методе строится некоторый приближенный функционал электронной плотности, имеющий смысл большого термодинамического потенциала электронов. Затем решается вариационная задача на минимум для этого функционала, в результате чего можно получать различные модели для описания состояния вещества. [30]

Страницы: 1 2 3 4