Cтраница 4
Сразу видно, что / г / е-периодический член, аналогичный (4.23), существует также и в случае большого канонического ансамбля. Все, что мы можем сделать на данном этапе, - это принять некоторые предварительные ( хотя и вполне резонные) предположения о характере этих сокращений. Для более глубокого понимания потребуется более полное обсуждение соответствующих спектральных корреляций, которое будет сделано позднее. [46]
Это уравнение напоминает термодинамическое соотношение (1.3.74), но в статистическом методе число частиц и обобщенные силы усреднены по большому каноническому ансамблю. Эта особенность термодинамических соотношений, получаемых из распределений Гиббса, довольно естественна, поскольку в каждом ансамбле имеются величины, которые могут флуктуировать. Поэтому наблюдаемые макроскопические переменные должны рассматриваться как средние значения. [47]
Прежде чем перейти к конкретным корреляторам, входящим в (5.4.14), выведем общее соотношение [143], связывающее средние по большому каноническому ансамблю значения некоторых динамических функций. [48]
На рис. 3 показано сравнение расчета электропроводности для плазмы ксенона по различным моделям транспортных свойств для дебаевского приближения в большом каноническом ансамбле. Кривая 2 соответствует формуле Спитцера. Кулоновская составляющая проводимости плазмы ( кривая 5), находится из кинетического уравнения, если пренебречь столкновением электронов с атомами. Атомарная составляющая проводимости плазмы ( кривая 6), определяется аналогично, если пренебречь столкновением электронов с заряженными частицами. Видно, что экспериментальные данные удовлетворительно описываются формулой Фроста, остальные методы дают значительное превышение расчетных данных над экспериментом. Фроста для различных термодинамических моделей. Как видно из рис. 4, расчетные кривые электропроводности в падающей волне различаются слабо, при этом измеренные значения электропроводности не противоречат расчету. Для отраженной волны появляется различие экспериментальных результатов и расчета. [49]
В дальнейшем будет дан строгий вывод химической модели плазмы исходя из точных асимптотических разложений термодинамических величин по степеням активности в большом каноническом ансамбле. [50]
В этих условиях, как показано в § 5.6, квазихимическая модель плазмы, с учетом кулоновского взаимодействия в рамках кольцевого дебаевского приближения в большом каноническом ансамбле статистической механики, дает приемлемое описание динамического эксперимента [12], в то время как отличия от квазиклассической модели достигают 20 - 30 % по плотности и нескольких раз по давлению. [51]