Cтраница 2
В ней происходит чистое рассеяние со сферической индикатрисой. На верхнюю границу излучение не падает, и не ставится условие на нижней границе. Требуется лишь, чтобы сохранялся полный поток излучения. [16]
Если кривая у не плоская, а сферическая индикатриса ySQ при всех s0 выпукла, то кривая у не ограничена в пространстве. [17]
Пусть для замкнутой гладкой регулярной кривой 7 сферическая индикатриса ее бинормалей не имеет самопересечений. [18]
На основе изложенной теории в [6] при сферической индикатрисе рассеяния была предпринята вычислительная работа, связанная с различными приложениями. Функции Еп ( х) существенным образом входят в теорию рассеяния света. Далее представлены таблицы функции источника на различных уровнях в атмосфере оптической толщины от 0 2 до 0 6 для набора значений альбедо земной поверхности. Наличие точных решений интегральных уравнений позволило в [6] провести их сравнение с приближенными решениями, полученными методами Шварцшильда, Эддинг-тона и Чандрасекара. Численное решение интегрального уравнения для функции источника было использовано для составления таблицы коэффициента за-дымленности, представляющего собой отношение яркости дымки к видимой в данной точке атмосферы яркости объекта. [19]
Считается, что в среде происходит чистое рассеяние при сферической индикатрисе рассеяния. [20]
Значит, чтобы доказать неравенство Фенхеля, надо оценить длину сферической индикатрисы касательных замкнутой кривой. [21]
Рассмотрим задачу о рассеянии света в среде оптической толщины т0 при сферической индикатрисе рассеяния и при вероятности выживания кванта X. В отличие от задач, рассмотренных выше, будем считать, что среда ограничена снизу поверхностью, отражающей излучение. [22]
Если распределение яркости излучения в данной точке равновероятно по всем направлениям ( сферическая индикатриса излучения), то такое излучение называют диффузным. [23]
Укажите носледова i ельность графических построений разверток поверхностей конуса и цилиндра с помощью сферической индикатрисы их образующих. [24]
С помощью установленной теоремы в работе [17] были даны достаточные условия, сформулированные с помощью сферической индикатрисы кривой, для того чтобы кривая с периодическими кривизной и кручением была не ограничена в пространстве. [25]
В предыдущем параграфе были получены формулы для интенсивности излучения, диффузно-пропущеиного средой очень большой оптической толщины при сферической индикатрисе рассеяния. Аналогичным путем могут быть найдены соответствующие формулы и при индикатрисе рассеяния произвольного вида. [26]
В частности, показано, что если отражение изотропно, то решение интегрального уравнения для функции источника при сферической индикатрисе сводится к решению двух интегральных уравнений, каждое из которых не зависит от альбедо Земли. [27]
Рассмотрим в качестве примера перенос излучения в среде бесконечно большой оптической толщины, состоящей из нлоскопараллелыгых слоев, пррг сферической индикатрисе рассеяния. [28]
Однако процесс радиационного теплообмена был рассмотрен ими в предположении, что среда и граничная поверхность являются серыми и обладают сферическими индикатрисами рассеяния и отражения. В связи с этими допущениями факторы селективности излучения и анизотропии объемного и поверхностного рассеяния не были учтены при анализе процессов сложного теплообмена. [29]
Интересно, что при X-1 значения функции ср ( т ]) совпадают с значениями функции р ( т ]) для сферической индикатрисы рассеяния, а ср. [30]