Вращение - сфера
Cтраница 1
 |
Зависимость напряженности подмагничивающего поля Я3 ( обеспечивающего резонанс на частоте 3000 Мгц от угла поворота ИЖГ сферы вокруг оси., перпендикулярной к. [1] |
Вращение сферы при такой ориентации приводит к тому, что в различные моменты времени оси [100] или [111] параллельны вектору Н0, и, следовательно, изменение величины напряженности поля, соответствующего резонансу, будет перекрывать наибольший возможный диапазон, получаемый при вращении резонатора. [2]
Вращения сферы переводят эти пространства в себя. [3]
Это вращение сферы строится следующим образом. Центр этой окружности обозначим со. [4]
Группа вращения сферы включает все повороты вокруг любой оси, проходящей через центр масс сферы. [5]
 |
Коэффициент сопротивления шара Сц и длина вихревого следа S в функции от числа Рейнольдса. [6] |
Влияние вращения сферы на силу f, действующую на нее со стороны обтекаемого потока, проявляется за счет совместного действия вязких и инерционных сил. При анализе в рамках идеальной жидкости вращение обтекаемой сферы не может передаться несущей жидкости без вязкости, а при анализе в рамках ползущего ( стоксова) течения влияние вращения на силу f не проявляется при полном неучете инерционных эффектов. [7]
Он соответствует вращению сферы относительно оси, перпендикулярной линии, соединяющей центр сферы с продольной осью цилиндра, и направлению потока. [8]
Эти преобразования отвечают вращению сферы Ри-мана. [9]
Эти преобразования отвечают вращению сферы Римана. [10]
Рассмотрим две оси а и b вращения сферы S. Эти группы можно свободно перемножить и получить некоторую группу G вращений сферы. [11]
 |
Вращение вокруг оси, не проходящей через ее центр. [12] |
Первый член есть момент, вызванный вращением сферы относительно ее собственной оси. Второй член вызван поступательным движением центра сферы в жидкости со скоростью Uc о X г0с относительно жидкости на бесконечности. [13]
Отрезком ОQ определяется радиус вписанной в поверхность вращения сферы. При выборе других точек поверхности эта сфера может оказаться описанной. [14]
Кроме того, очевидно, что в невязкой жидкости вращение сферы не оказывает на окружающую жидкость никакого влияния; следовательно, момент инерции сферы остается неизменным. Это наводит на мысль, что ( если пренебречь влиянием сил тяжести) сфера в такой жидкости динамически эквивалентна более тяжелой сфере в вакууме, кажущаяся масса т т т которой есть сумма массы сферы m и присоединенной массы т, равной половине массы вытесненной воды, но момент инерции которой не изменяется. Это будет строго доказано в § 109, где мы покажем, что все динамические характеристики всякого безвихревого несжимаемого течения можно вывести из выражения для его кинетической энергии при помощи общих уравнений ла-гранжевой динамики. [15]
Страницы: 1 2 3 4