Cтраница 1
Первый интеграл уравнения (30.10), удовлетворяющий граничным условиям при больших х [ ср. [1]
Первый интеграл уравнения (30.10), удовлетворяющий граничным условиям ири больших х [ ср. [2]
Найдем первые интегралы уравнения (1.1) в этих случаях и сравним их между собой. [3]
Получить первые интегралы уравнений Лагранжа для маятника Фуко в сферических координатах. [4]
Этот первый интеграл уравнений движения носит название интеграла площадей. [5]
Все первые интегралы уравнений движения являются производящими функциями тек бесконечно малых канонических преобразований, при которых не изменяется гамильтониан. [6]
Этот первый интеграл уравнений движения носит наименование интеграла площадей. [7]
Этот первый интеграл уравнений движения системы материальных точек называется интегралом живых сил. Величина h Т - U - Т V представляет собой полную механическую энергию системы. [8]
При а 1 первый интеграл уравнения для а ( § 5.1) вырождается в тривиальный а1 const, т.е. растяжение происходит с постоянной скоростью. На таком движении описанная выше численная схема, имеющая 2 - й порядок по т, становится точной, и дальнейшее движение не приводит к росту ошибки. [9]
Таким образом, первые интегралы уравнений движения известны. [10]
Если существуют какие-либо первые интегралы уравнений движения, то эти интегралы выделяют в фазовом пространстве гиперповерхности, которым должна принадлежать фазовая точка в любой момент времени. [11]
Это уравнение представляет собой первый интеграл уравнений движения (14.10) и означает, что модуль момента количеств движения сохраняет постоянную величину во все время движения. Конечно, этот интеграл можно получить и непосредственно из теоремы об изменении момента количеств движения. [12]
Последнее соотношение представляет собой первый интеграл уравнений движения и носит название интеграла живых сил. [13]
Это и есть искомый первый интеграл уравнений движения, называемый интегралом Ковалевской. [14]
Это равенство представляет собой первый интеграл уравнений потенциального движения. Функция f ( t) в равенстве (9.3) может быть без ограничения общности положена равной нулю за счет неоднозначности в определении потенциала: поскольку скорость определяется производными от ( р по координатам, можно прибавить к ( р любую функцию времени. [15]