Интенсивность - вихревая трубка
Cтраница 1
 |
К понятию о циркуляции скорости.| Циркуляция по контуру. [1] |
Интенсивность вихревой трубки может оцениваться также циркуляцией скорости. Это аналогично понятию работы сил в теоретической механике. [2]
Интенсивность вихревой трубки равна циркуляции по любому замкнутому контуру, охватывающему трубку, и во всех сечениях одинакова. [3]
Интенсивность вихревой трубки постоянна по ее длине и не изменяется со временем. [4]
Интенсивность вихревой трубки равна циркуляции по любому замкнутому кон-тур У. [5]
Интенсивность вихревой трубки равна циркуляции по любому замкнутому контуру, охватывающему трубку, и во всех сечениях одинакова. [6]
Интенсивность вихревой трубки весьма просто связана с циркуляцией скорости Г по любому замкнутому контуру, который лежит на поверхности трубки и охватывает ее. [7]
 |
К понятию о циркуляции скорости. [8] |
Интенсивность вихревой трубки может определяться также понятием о циркуляции скорости, аналогичным понятию о работе сил в теоретической механике. [9]
 |
К понятию о циркуляции скорости.| Циркуляция по контуру. [10] |
Интенсивность вихревой трубки может оцениваться также циркуляцией скорости. Это аналогично понятию работы сил в теоретической механике. [11]
Интенсивность вихревой трубки не меняется по ее длине. Рассмотрим элемент вихревой трубки и проведем двойной разрез вдоль ее образующей так, как это показано на на рис. 4.15. В результате образовалась поверхность, охватывающая вихревую трубку в виде манжеты. Если эту манжету развернуть и вычислить циркуляцию скорости по ее контуру, двигаясь по направлениям, указанным стрелками, то ГГав Гвс - - Tcd-Гпа - Знак минус у двух последних слагаемых поставлен потому, что при обходе контура по стрелкам линии CD и DA проходятся в направлениях, противоположных направлениям обхода линий АВ и ВС. [12]
Кельвина сохраняется интенсивность вихревых трубок. Если жидкость поступает в машину из области, в которой она находится в покое, завихренность которой равна нулю, то на основании теоремы Кельвина, во всей области проточной части машины завихренность должна оставаться равной нулю. По теореме Лагранжа, если во всех точках идеальной жидкости, баротропно движущейся под действием объемных сил с однозначным потенциалом, вихрь скорости в некоторый начальный момент был равен нулю, то движение остается безвихревым и в любой другой последующий момент времени, что легко выводится из теоремы Кельвина и приводит также к выводу о сохранности, безвихревого движения жидкости в проточной части машины во времени. Перенос общих теоретических положений о существовании безвихревого движения в идеальной жидкости на поток реальной жидкости с достаточной для технических целей точностью возможен лишь при соблюдении определенных условий. Известно, что вихревое движение в реальной жидкости затухает под влиянием внутренних сил вязкости. В то же время при течении реальной жидкости в каналах плохо обтекаемой формы возникают вихри. [13]
Стокса: интенсивность вихревой трубки равна циркуляции скорости по замкнутому контуру, расположенному на поверхности трубки и один раз ее опоясывающему. [14]
Отметим, что интенсивность вихревой трубки равна циркуляции скорости по замкнутому контуру, расположенному на поверхности трубки и один раз ее опоясывающему. В качестве такого контура может быть взята граница поперечного сечения трубки. Этот факт следует из теоремы Стокса, примененной к поверхности любого поперечного сечения вихревой трубки. [15]
Страницы: 1 2 3 4