Взаимная интенсивность
Cтраница 2
Как и ранее, в случае неразрешенного источника, взаимная интенсивность на поверхности В представлена двумя сомножителями, каждый из которых зависит от положения одной точки на В. [16]
Функцию У ( г, , г2) называют функцией взаимной интенсивности. [17]
 |
К вычислению соотношений между когерентностями в передней и задней фокальных плоскостях. [18] |
Пользуясь формулой (5.4.8), которая описывает влияние процесса распространения на взаимную интенсивность, можно вычислить взаимную интенсивность Ji ( xi, г / г, х2, у2) света, падающего на линзу. [19]
Взаимные спектральные плотности подчиняются тем же законам распространения, что и взаимные интенсивности. [20]
 |
Обозначения к формуле для взаимной спектральной плотности дальнего поля, создаваемого трехмерным первичным источником. [21] |
Функция L ( SI, 82, v) известна как взаимная интенсивность излучения. [22]
 |
К вычислению взаимной интенсивности в изображении. [23] |
Наша цель состоит в том, чтобы найти соотношение между распределением взаимной интенсивности в выходном зрачке и распределением взаимной интенсивности в изображении. [24]
Равновременную функцию корреляции J ( i i r2) обычно называют взаимной интенсивностью световых колебаний в точках PI ( FI) и P2 ( i 2), a j ( ri r2), также, как и 7 ( 1 1, Г2, т) - комплексной степенью когерентности. Этих двух корреляционных функций менее общего вида, как правило, бывает достаточно для решения многих задач инструментальной оптики. [25]
Теория, изложенная выше в данном пункте, позволяет вычислять четырехмерный спектр взаимной интенсивности изображения. [26]
Таким образом, средние значения действительной и мнимой частей усредненной по конечному времени взаимной интенсивности равны действительной и мнимой частям истинной взаимной интенсивности. [27]
При выводе теоремы Ван Циттерта-Цернике для представления некогерентного источника использовалась б-образная форма функции взаимной интенсивности источника. Рассмотрим теперь более общую форму теоремы Ван Циттерта - Цернике, которая применима к ограниченному классу частично когерентных источников, включая некогерентный ( в указанном выше смысле) источник как частный случай. Роль малой, но ненулевой площади когерентности источника будет ясна из этих результатов. [28]
Взаимная интенсивность распространяется до линзы, здесь вводится амплитудная функция пропускания линзы, а затем прошедшая взаимная интенсивность распространяется до плоскости изображения. [29]
Пользуясь формулой (5.4.8), которая описывает влияние процесса распространения на взаимную интенсивность, можно вычислить взаимную интенсивность Ji ( xi, г / г, х2, у2) света, падающего на линзу. [30]
Страницы: 1 2 3 4