Взаимная интенсивность

Cтраница 3

Вспоминая, что k 2jtv / c, мы видим, что взаимная спектральная плотность и взаимная интенсивность удовлетворяют одним и тем же уравнениям Гельмгольца. [31]

Однако непосредственное использование этого выражения для модельного представления возможно после осэедненной оценки и перехода к функции взаимной интенсивности. [32]

Шестимерное преобразование Фурье взаимной спектральной плотности источника, которое входит в выражения (5.2.8) и (5.2.15) для взаимной интенсивности излучения и интенсивности излучения, сводится в этом случае к произведению двух трехмерных преобразований Фурье. [33]

Прежде всего отметим, что среднее значение величины Ji2 ( T) не совпадает с модулем истинной взаимной интенсивности J2, если интервал измерения Т конечен. Следовательно, если величину Ji2 ( Ol многократно измерять путем определения амплитуды интерферограм-мы в интерференционном опыте с конечным временем измерения, то арифметическое среднее результатов таких измерений не будет точно равно амплитуде интерферограммы, которая получается при конечном времени интегрирования, даже если измерения с конечным временем повторить бесконечное число раз. [34]

В формуле ( 4.6.35 а) взаимная спектральная плотность свободного, стационарного поля выражена через его взаимную интенсивность. Иначе говоря, спектральные свойства поля выражены через свойства пространственной когерентности. [35]

Установим теперь, какие ограничения должны быть наложены, чтобы обеспечивалось выполнение условий квазимонохроматичности при проведенном выше вычислении взаимной интенсивности. Поэтому нам достаточно будет рассмотреть длины путей, проходимых центральными лучами, показанными на рис. 7.4. С точностью, определяемой приближением тонкой линзы, расстояния, проходимые внутри линзы, одинаковы для всех центральных лучей. [36]

Наша цель состоит в том, чтобы найти соотношение между распределением взаимной интенсивности в выходном зрачке и распределением взаимной интенсивности в изображении. [37]

Интенсивность излучения J ( s, г /) поля, согласно (5.2.14), представляет собой диагональный элемент взаимной интенсивности излучения. [38]

Таким образом, средние значения действительной и мнимой частей усредненной по конечному времени взаимной интенсивности равны действительной и мнимой частям истинной взаимной интенсивности. [39]

Но вследствие очень малой площади когерентности света, падающего на линзу, определяемой малой спектральной шириной фурье-образа в выражении (7.2.13), взаимная интенсивность прошедшего света не равна нулю только при очень малых Л и у. Поэтому мы можем сделать следующие предположения, допустимые при достаточно малых А. [40]

Комбинируя полученные выше результаты, в частности выражения (7.2.28) и ( 7 2.36), мы можем теперь выразить четырехмерный спектр взаимной интенсивности изображения через двумерные спектры различных других встречающихся величин. [41]

Схема осветительной системы. [42]

Покажем далее, что при определенных условиях, включающих требование (7.2.12), апертура линзы сама может рассматриваться как источник приблизительно некогерентного освещения и что взаимная интенсивность J0 освещения может быть вычислена более просто путем применения теоремы Ван Циттерта - Цернике к зрачку линзы как к источнику. [43]

Таким образом, чтобы найти комплексный спектр изображения для частот ( u Vv), мы должны проинтегрировать ( или просуммировать) все возможные значения взаимной интенсивности при фиксированных расстояниях ( 2 - vu, hztVv), заставляя свободные переменные ( xi, у) пробегать по всей плоскости зрачка. [44]

Диагональные элементы Ni: ( t), i n, этой матрицы являются интен-сивностями отдельных составляющих векторного белого шума, а внеди-агональные N t) - взаимными интенсивностями, характеризующими корреляцию между различными составляющими векторного белого шума в один и тот же момент времени. Наиболее часто рассматривают случай, когда все составляющие векторного белого шума некоррелированные. [45]

Страницы: 1 2 3 4