Взаимная интенсивность

Cтраница 4

Это часто встречающийся на практике случай ( см., например, гл. Излучатель, имеющий взаимную интенсивность вида (5.6.27), называется квазиоднородным источником. [46]

Весь процесс смешивания пигментов по пороговому методу изображается параболами вида yzcx, построенными по заранее рассчитанным точкам, после определения начального прямого и конечного обратного порогов. Это дает возможность оценивать взаимную интенсивность двух пигментов А и Б при любых количественных между ними соотношениях. [47]

Формула (5.5.19) слишком громоздка для практических вычислений. Если волна с такой взаимной интенсивностью проходит через оптическую систему, разрешение которой в плоскости ( х, у) меньшей, то точный вид функции J ( Pi, Р2) не имеет значения. [48]

Уф ZQ) и / ( jc, у, z) можно рассматривать как стохастические процессы, задаваемые своими моментами ( см. разд. При этом важная информация связана со взаимной интенсивностью / (, у, z) i ( x, у, z), вычисляемой в плоскости z const. [49]

Область интегрирования.| Входной и выходной зрачки. [50]

Если исходный объект освещается некогерентным излучением, то вычисление величины fi ( vy vv) становится особенно простым. Согласно теореме Ван Циттерта - Цернике, распределение взаимной интенсивности, падающей на проведенную мысленно сферу радиусом z0 во входном зрачке ( рис. 7.15), зависит только от расстояний Ал; и At / в этом зрачке. [51]

Чтобы показать это, заметим, что корреляционная длина взаимной интенсивности зависит от расстояний между действительными или мнимыми источниками и плоскостью предмета. Для источников, близких к DQ, корреляционная длина существенно уменьшается. Это имеет важные следствия: амплитуда о ( х, у, z) должна стать очень большой, и поле даже локально нельзя рассматривать как плоскую волну, так что квадрат модуля амплитуды о ( х, у, z) не является модулем вектора Пойнтинга. [52]

Формула (5.6.47) представляет собой взаимную спектральную плотность поля в полупространстве z О в виде суперпозиции коррелированных пар плоских волн, как однородных ( p2 q2 1), так и затухающих ( p2 q2 1), распространяющихся в это полупространство. Мы вскоре увидим, что эта функция связана с взаимной интенсивностью излучения поля простым соотношением. [53]

Такие функции когерентности лишь в ограниченной мере описывают статистические свойства рассматриваемых волновых полей. Два весьма различных типа волновых полей вполне могут характеризоваться одинаковыми функциями взаимной интенсивности; чтобы различать такие две волны, необходимо рассмотреть функции когерентности порядка более высокого, чем второй. Мы увидим далее, что функции когерентности порядка более высокого, чем второй, совершенно естественным образом появляются в некоторых физических задачах. [54]

Данное соотношение между J / и Jo - конечный результат нашего анализа. Хотя на первый взгляд это соотношение может показаться сложным, оно очень просто выражается словами: взаимные интенсивности в передней и задней фокальных плоскостях тонкой собирающей линзы ( с точностью до масштабных множителей) связаны между собой четырехмерным преобразованием Фурье. [55]

В общем случае, когда источник разрешен, интегральное выражение (14.34) разложено быть не может. Формулами (14.34) и (14.35), для их соответствующих случаев, описывается распространение взаимной когерентности в ситуации, показанной на рис. 14.3, и таким образом они могут использоваться для определения взаимной интенсивности на поверхности Q в результате некогерентного облучения с поверхности S. Анализ уравнения (14.31) показывает, что для протяженного источника S взаимная интенсивность на Q зависит как от ri, так и от г2 для всех пар точек на Q. Таким образом, поле на Q, по крайней мере частично, когерентно для всех источников, включая источники конечных размеров. [56]

Ранее мы видели, что в случае таких объектов и безаберрационной оптической системы одна пара отверстий, помещенных в выходной зрачок и разделенных векторным интервалом ( kZiVu teiVV), дает интерферограмму, амплитуда которой пропорциональна модулю функции ЛР взаимной интенсивности в зрачке, а пространственная фаза совпадает с фазой этой функции. Но, согласно теореме Ван Циттерта - Цернике, величина Jp пропорциональна двумерному фурье-образу распределения интенсивности на объекте. [57]

Страницы: 1 2 3 4