Cтраница 2
Полезно отметить при этом, что выражение (8.7.17) допускает очень простую классическую интерпретацию. [16]
Спиновый момент электрона и его проявления в оптических спектрах не имеют адекватной классической интерпретации. Квантовая теория атома дает исчерпывающее объяснение сложного ( или аномального) эффекта Зеемана, как и сложной структуры спектральных линий при отсутствии внешнего магнитного поля. Для простого ( нормального) эффекта Зеемана в случае синглетных спектральных линий квантовая теория приводит к тем же результатам, что и классическая. [17]
Преимущества формулы ( 6) заключаются в том, что она допускает последовательную классическую интерпретацию и что в нее не входят ни операторы кинетической энергии, ни операторы электрон-электронного отталкивания. Однако эта формула точна только в том случае, если при вычислении рхг / используются точные волновые функции. При использовании приближенных волновых функций применение формулы ( 6) часто является рискованным. [18]
Преимущества формулы ( 6) заключаются в том, что она допускает последовательную классическую интерпретацию и что в нее не входят ни операторы кинетической энергии, ни операторы электрон-электронного отталкивания. Однако эта формула точна только в том случае, если при вычислении рху используются точные волновые функции. При использовании приближенных волновых функций применение формулы ( 6) часто является рискованным. [19]
Произвольность, связанная с тс, а поэтому и с энтропией, в классической интерпретации может быть устранена при использовании принципов квантовой теории, потому что квантовая теория вполне естественно вводит прерывность в определение динамического состояния системы ( дискретные квантовые состояния) без применения произвольного деления пространства на ячейки. Можно показать, что для статистических целей эта прерывность эквивалентна делению фазового пространства на ячейки, имеющие объем, равный hf, где h - постоянная Планка ( и, 6 55 X X 10 - 27 эрг сек), а / - число степеней свободы системы. Подчеркнем, не входя в подробности, что в последовательной квантовой статистической теории исчезает вся неопределенность в определении тс, а поэтому и в определении энтропии. [20]
При решении задачи широко и достаточно эффективно удалось использовать выборочные оценки с их классической интерпретацией. [21]
Образование н-бутана на начальной стадии реакции алкилирования с последующим уменьшением его количества во времени соответствует классической интерпретации механизма алкилирования на стадии инициирования ценной реакции. [22]
В общем классическая интерпретация распределения электронов в гибридных орбиталях гораздо лучше соответствует наиболее вероятному распределению, чем классическая интерпретация распределения электронов в атомных орбиталях. В предельном случае набор полностью локализованных орбиталей, которые не перекрываются, должен соответствовать распределению электронов в системе, поскольку при этом принцип Паули учитывался бы автоматически. [23]
Непосредственная задача квантовой теории поля состоит поэтому в том, чтобы прокванго-вать эти и подобные им величины, которые в классической интерпретации являются функциями непрерывной переменной. [24]
Формула Vx ( А ( х) V - А ( х)) классически доказуема и, следовательно, истинна при Классических интерпретациях. [25]
Мы не говорим уже, конечно, об описании статистических явлений квантовой природы: явления, описываемые квантовыми статистиками, очевидно, не могут получить классической интерпретации. [26]
Это выражение находится в полной аналогии с формулой ( 28.20 а) для собственных значений оператора квадрата орбитального момента импульса и иллюстрирует физическую природу спина как момента импульса, не имеющего классической интерпретации. [27]
Хотя каждое когерентное состояние vf) и г; ) отдельно можно интерпретировать классически, сопоставив ему оптическое поле с определенной комплексной амплитудой у или у, суперпозиционное состояние ф) не имеет классической интерпретации. Оно не описывает поле, получаемое в результате физической суперпозиции или интерференции двух оптических полей, которое будет обсуждаться ниже, а представляет собой типично квантовомеханическое состояние. [28]
Особенности последней настолько своеобразны и важны, что теория строения реальных кристаллов вносит сегодня весьма серьезные оговорки в идеалистическую картину правильной периодической повторяемости структуры, свойственную теории идеального твердого тела, а также в классическую интерпретацию химией и физикой процесса фазовых переходов в реальных телах. [29]
V ее - средняя потенциальная энергия парного межэлектронного отталкивания, которое описывается парной функцией плотности PZ - Первое слагаемое в выражении (4.2.18) является квантовомеха-ническим средним значением кинетической энергии; остальным двум слагаемым можно дать чисто классическую интерпретацию с использованием простых одно - и двухчастичных функций плотности соответственно. Приведенная формула (4.2.18) остается справедливой для любой многоэлектронной волновой функции ( или приближенной волновой функции) для любого состояния произвольной многоэлектронной системы. Так как в формулу непосредственно входят функции, характеризующие электронное распределение, то с помощью формулы (4.2.18) часто бывает возможным довольно полно интерпретировать многие свойства молекулы на основании лишь самых общих сведений о распределении электронной плотности в молекуле без рассмотрения сложной запутанной структуры многоэлектронной волновой функции. Например, химическую связь можно объяснять как результат концентрирования электронной плотности в тех или иных областях в молекуле с результирующим понижением полной потенциальной энергии молекулы, что полностью соответствует интуитивным представлениям элементарной теории валентности. [30]