Асимптотические выражение

Cтраница 1

Асимптотические выражения для коэффициентов пространственной корреляции удается получить лишь для неограниченных плоской и сферической волн. [1]

Зависимость среднего квадратического отклонения флуктуации интенсивности частично когерентного излучения от параметра РО. [2]

Асимптотические выражения для пространственной корреляционной функции интенсивности частично когерентного излучения в области слабых и сильных флуктуации [10] имеют громоздкий вид и здесь не приводятся. [3]

Асимптотические выражения иногда резко расходятся с истинными распределениями, в особенности если мы имеем дело с малыми выборками, как это часто бывает в приложениях; в таких случаях знание точного вида распределения особенно желательно. [4]

Асимптотические выражения, рассмотренные выше, становятся сингулярными, когда Л ( Sj) 0 или стационарная точка подходит близко к граничной. Для того чтобы избавиться от этих сингулярностей и получить асимптотически правильное представление дифракционного интеграла, мы можем заменить его сравнительным интегралом, который в асимптотическом представлении, приведенном в предыдущем разделе, имеет те же самые сингулярности. В окрестности тех значений параметров, для которых обычное разложение расходится, дифракционный интеграл нужно представить в виде произведения сравнительного интеграла на асимптотический ряд, который принимает конечное значение при выполнении условия сингулярности. В большинстве случаев точное вычисление суммы ряда не требуется, так как сравнительный интеграл с достаточной степенью точности равен искомому полю, что, однако, верно лишь до тех пор, пока мы находимся достаточно далеко от критических областей, так что обычные разложения справедливы. Иными словами, выражение, полученное с помощью сравнительных интегралов, постепенно и непрерывно переходит в ряд Лунеберга - Клейна. Поэтому представление, основанное на сравнительных интегралах, называют однородным, а соответствующий подход - однородной асимптотической теорией. В следующих разделах мы рассмотрим наиболее интересные частные случаи. [5]

Асимптотические выражения для оценок, получаемых с помощью видоизмененного метода минимума х2 были приведены в явной форме (30.3.17) для общего случая s неизвестных параметров а... Предположим, что выполнены условия 1) - - 3) предыдущего параграфа или аналогичные условия для дискретного распределения. Тогда из предыдущего параграфа следует, что оценки (30.3.17) асимптотически нормальны ( это уже было показано в параграфе 30.3) и асимптотически эффективны. [6]

Асимптотические выражения для больших порядков. [7]

Соответствующие асимптотические выражения для компонент комплексного 4-потенциала будут иметь вид ( 84), ( 85), где следует заменить коэффициенты на штрихованные. [8]

Получим асимптотические выражения для распределения концентраций растворенного в жидкости вещества и диффузионного потока на сферу в поле деформационного течения в предположении, что на ее поверхности происходит полное поглощение вещества, концентрация которого постоянна вдали от частицы. [9]

Получим асимптотические выражения для напряжений смещений и углов поворота в окрестности правого конца разреза. [10]

Используя асимптотические выражения, центральную часть локализованного решения можно найти методом стрельбы, как это было сделано в приведенных ниже примерах. [11]

Получим простые асимптотические выражения для максимальных значений, аналогичные найденным в предыдущей главе. [12]

Энергетическое распределение неповернутого сжатого состояния демонстрирует на экспоненциальном хвосте, то есть при га а2, быстрые нечетно-четные осцилляции с медленно изменяющейся амплитудой. Параметры. [13]

Используя полученные асимптотические выражения, обсудим теперь гигантские осцилляции. [14]

Если подставить асимптотические выражения (4.39) в формулы (4.37) и (4.38), то легко заметить, что члены с Н ( - у) при у - - оо дают бесконечность, что противоречит граничным условиям задачи. Из условия при х 0 находим М0 и Л / а, a N0 и N2, естественно, полагаем равными нулю. [15]

Страницы: 1 2 3 4