Точечная группа - кристалл
Cтраница 1
Точечная группа кристалла зависит непосредственно от его пространственной группы, передает ее во всех отношениях, кроме пространственного распределения. Ею определяется симметрия, проявляемая кристаллом в его макроскопических свойствах. [1]
Операции симметрии точечной группы кристалла со структурой цинковой обманки определяются по отношению к трем взаимно перпендикулярным кристаллографическим осям и началу координат, находящемуся на узле одного из двух атомов в примитивной элементарной ячейке. [2]
Сведения о точечных группах кристаллов часто могут быть получены из таких физических свойств, как форма кристалла, вид фигур травления, оптические свойства, оптическая активность, пиро - и пьезоэлектричество. [3]
Кристаллическими классами называются точечные группы кристаллов. [4]
По определению, в точечную группу кристалла включаются все вращения и отражения, связанные с пространственной группой, - как чистые, так и встречающиеся только одновременно с трансляциями. Поэтому для симморфных кристаллов точечная группа является подгруппой пространственной группы, а для несимморфных кристаллов не является. [5]
В принципе, таблица характеров точечной группы кристалла может быть вычислена из матриц преобразования с помощью подходящего набора базисных функций. [6]
 |
Характеристики многоканальных пространственно-временных модуляторов света с различными электрооптическими кристаллами. [7] |
Во второй строке головки таблицы приведена точечная группа кристалла. [8]
Таким образом, симметрия дифракционной картины соответствует симметрии точечной группы кристалла с добавлением центра симметрии. [9]
Для несимморфных кристаллов локальная группа всегда является подгруппой точечной группы кристалла G, содержащей лишь те операции группы G, которые входят в пространственную группу без несобственных трансляций. [10]
Тип доменной структуры определяется числом ориентации спонтанной поляризации, допускаемых симметрией точечной группы кристалла. [11]
На первый взгляд кажется, что симметрия дифракционной картины могла бы отражать симметрию точечной группы изучаемого кристалла. Однако она отличается от симметрии точечной группы в одном важном отношении: дифракционная картина всегда имеет центр симметрии, даже в том случае, когда его нет в кристалле. Объясняется это тем, что интенсивности отражений hkl и hkl идентичны. Это и есть так называемый закон Фриделя, он будет обсуждаться в дальнейшем. [12]
Для центра зоны Бриллюэна ( точка Г) группа G всегда совпадает с точечной группой кристалла G, звезда состоит из одного вектора. Для некоторых решеток точечной симметрией кристалла G обладают и другие точки зоны Бриллюэна. Очевидно, соответствующие таким векторам звезды, как и звезда Г, состоят из одного вектора. [13]
Эти коэффициенты соответствуют волновому вектору, равному нулю, ц потому их преобразования определяются симметрией точечной группы кристалла. Из рассмотрения второго члена в правой части выражения (2.90) можно сделать заключение, что линейно зависящее от волнового вектора рассеяние имеет место для полярных оптических фононов, которые обычно не активны в комбинационном рассеянии в кристаллах с центром инверсии. Линейно зависящее от волнового вектора рассеяние может иметь место также и для оптических фононов, активных в комбинационном рассеянии в кристаллах без центра инверсии. Тензоры поляризуемости перехода, линейно зависящие от волнового вектора, для кубических и гексагональных кристаллов приведены в работе Бурштейна и Пинзака [2.25], Интенсивность рассеяния, зависящего от волнового вектора, которое появляется в результате нарушения правил отбора в разрешенном рассеянии, мала. [14]
Для центра зоны Бриллюэна ( k0) звезда состоит из одного вектора, а группа GK изоморфна точечной группе кристалла. [15]
Страницы: 1 2 3 4