Диффузия - электрон
Cтраница 3
 |
Распределение температуры по радиусу ствола дуги. [31] |
Другим деионизационным процессом является диффузия электронов и ионов из ствола дуги в окружающее пространство. Известно, что при неодинаковой концентрации заряженных частиц в объеме газа возникает движение их в область с меньшей концентрацией. Плотность тока ( плотность заряженных частиц) распределена по сечению ствола дуги крайне неравномерно. Многие исследователи указывают, что температура в центральных слоях дуги при максимуме тока составляет ( 15 - 20) 103 К, а при переходе тока через нуль сохраняется на уровне ( 8 - 10) - 103К из-за тепловой инерции. Уже в небольшом удалении от оси ствола дуги температура падает очень сильно, что служит подтверждением предположения о значительном уменьшении концентрации заряженных частиц к периферии. Учитывая, что ток при этом практически близок к нулю, можно считать границей ствола дуги его слой с температурой 4 - Ю3 К. [32]
 |
К расчету коэффициента диффузии. [33] |
Величина Dn называется коэффициентом диффузии электронов. [34]
DaKC близко к коэффициенту диффузии электронов и дырок, а при равенстве их подвижностей может быть значительно выше. [35]
Величина De называется коэффициентом диффузии электронов. [36]
Здесь Dn - коэффициент диффузии электронов, равный 93 см2 / с для германия и 31 сма / с для кремния; dn / dx - градиент концентрации электронов. [37]
Авторы работы [157] объясняют диффузию электронов через фронт ударной волны тем, что за фронтом ударной волны существует определенное число электронов с энергией, существенно большей, чем средняя тепловая энергия. Эти электроны могут свободно проходить через фронт и диффундировать в невозмущенное вещество перед фронтом. Число диффундировавших электронов должно быть достаточным для создания заметного электрического сигнала. [38]
Ограничение в разрешении определяется диффузией электронов во время дрейфа, пробегом б - лбктрошш, малой статистикой числа электронов на ед. Дальнейшее улучшение пространств, разрешения возможно при работе с газами под высоким давлением и с нондеиснр. [39]
На границе области ионизации происходит диффузия электронов и ионов. Вследствие большей подвижности электроны диффундируют быстрее, так что через некоторое время за пределами области создается избыток электронов, тогда как внутри образуется избыток ионов. Следовательно, возникнет электрическое поле, препятствующее движению электронов наружу и ускоряющее ионы. Поскольку в случаях, представляющих интерес для космической физики, относительная разность плотностей положительных и отрицательных пространственных зарядов никогда не может быть большой ( см. разд. Такая диффузия называется амбиполярной. [40]
При образовании идеального контакта происходит диффузия электронов из полупроводника в металл, металл заряжается отрицательно, а в приконтактной области полупроводника образуется слой, обедненный основными носителями заряда, заряженный положительно неподвижными ионами доноров. За счет этого возникают электрическое поле, напряженность которого направлена в сторону от полупроводника к металлу, и потенциальный барьер, Поле препятствует дальнейшему движению электронов в металл, поэтому в состоянии равновесия уровень Ферми для металла и для полупроводника становится единым. Образованный слой располагается в полупроводнике, так как он обладает удельным сопротивлением значительно большим, чем удельное сопротивление металла. [41]
В этом примере электронной инжекции диффузия электронов в объем сопровождается переносом положительного заряда от переднего ( освещенного электрода) через внешнюю цепь к заднему электроду. Освещенная сторона, таким образом, оказывается при положительном потенциале по отношению к темновой стороне. Обратная ситуация имеет место в случае инжекции дырок, что обычно наблюдается в органических кристаллах. [42]
Dn, Dp - коэффициенты диффузии электронов и дырок, которые формулой Эйнштейна D фгц связаны с подвижностями. [43]
Апсельму, близок к коэффициентам диффузии электронов и дырок, а при равенстве подвияшостей дырок и электронов значительно выше. [44]
Таким образом, электрические токи диффузии электронов и дырок направлены в разные стороны и частично компенсируют друг друга. Мы говорим здесь о частичной компенсации, так как коэффициенты диффузии электронов и дырок различны и даже при выполнении условия электронейтральности и равенстве градиентов концентрации электронов и дырок полная взаимная компенсация этих токов не наступает. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5