Упругий двойник

Cтраница 2

Проверка теоретической зависимости, описывающей форму пред-концевого участка двойника. [16]

Точное решение системы нелинейных интегродифференциальных урав нений динамики упругого двойника в общем случае не представляется возможным. При рассмотрении возможности приближенного решения следует учесть, какие именно параметры движущегося скопления представляют наибольший интерес с точки зрения сопоставления с экспериментом. [17]

Одноатомная двойниковая прослойка.| Двойник как совокупность дислокаций. [18]

В этом разделе мы будем анализировать только так называемый упругий двойник 8б, конец которого не зафиксирован. [19]

Исследование полученных кадров показало, что скорость сокращения длины упругого двойника L вначале, после разгрузки в течение первых 10 - 20 мкс и на протяжении последних 10 мкс значительно выше средней скорости исчезновения упругого двойника, длившегося около 100 мкс. [20]

В [195] проведено качественное изучение закономерностей образования и изменения формы упругих двойников в кальците по оптическим интерференционным картинам. На основе результатов теории дается качественное объяснение различила в длинах и форме двойников, возникающих при нагружении шарами разного диаметра. Проведены качественные наблюдения гистерезиса при упругом двойниковании. Однако используемая методика не позволила выделить явление в чистом виде: в [196] отмечено, что при нагружении шаром без прокладки заметить гистерезис не удается. Но, как и в предыдущем случае, применение сосредоточенной нагрузки и связанное с этим неконтролируемое изменение условий контакта на поверхности образца не Позволили выделить гистерезис в чистом виде. Солдатовым и Стардевым [59, 197] проведено изучение формы двойниковой прослойки в монокристаллах висмута: обнаружены эффекты, предсказанные теорией ( подробнее см. гл. [21]

Схема антиплоской деформации пластины. [22]

При помощи ножа прикладывалась сосредоточенная нагрузка, достаточная для образования упругого двойника, состоящего из винтовых дислокаций. [23]

По существу, как будет показано ниже, она позволила использовать упругий двойник как коллимированный поток дислокаций, бомбардирующих поверхность из глубины кристалла или эмиттируемый поверхностью в кристалл. [24]

Для обсуждения этого вопроса нужно получить выражение для толщины и длины упругого двойника. Ясно, что замкнутые формулы для этих величин могут быть получены только в некоторых простейших случаях. [25]

Если после образования двойника разгрузить кристалл, то будет происходить выход упругого двойника из кристалла ( предполагается, что М fb 50) под действием сил поверхностного натяжения. Рассмотрение динамики такого выхода представляет особый интерес, так как он является специфической особенностью явления. [26]

Схема измерения пространственного распределения переходного излучения звука. 1 - кристалл, 2 - двойник, 3 - источник излучения, 4 - пьезодатчик. [27]

Если после выхода кончика двойника на поверхность ( по существу, после превращения упругого двойника в остаточную прослойку) начать раздвойникование ( приложить такую нагрузку, что прослойка в месте выхода на поверхность начнет утоньшаться), то, начиная с некоторой критической толщины, произойдет превращение остаточного двойника в упругий: отрыв кончика двойника от поверхности, т.е. вход положительных дислокаций в кристалл. Сравнение сигнала с рис. 8.3 в демонстрирует, что изменение направления скорости при сохранении знака вектора Бюргер-са меняет полярность сигнала АЭ. [28]

Уравнение (19.28), а также соотношения типа (19.32) и (19.35) позволяют дать достаточно полное описание упругих двойников в кристалле. [29]

Переходя к рассмотрению оц - напряжений превращения упругого двойника в остаточный, отметим, что поскольку упругий двойник может существовать лишь в неоднородном внешнем поле, то, естественно, процесс, как это отмечалось в [38], не может характеризоваться каким-либо фиксированным значением внешнего напряжения. [30]

Страницы: 1 2 3 4