Действие - система - сила
Cтраница 2
Таков же порядок убывания этих величин при действии системы сил, только главный вектор которой равен нулю. [16]
Как было показано выше, бимомент В характеризует действие системы взаимно уравновешенных сил и потому не может быть найден из рассмотрения условий равновесия отсеченной части стержня. Моменты Мк и М №, как составляющие полного крутящего момента, также не могут определяться из этих условий, ибо распределение касательных напряжений неизвестно. [17]
Теорема 2.2. Для равновесия свободного твердого тела под действием плоской сходящейся системы сил необходимо и достаточно, чтобы силозой многоугольник, построенный из образующих систему векторов, был замкнут. [18]
Теорема 2.2. Для равновесия свободного твердого тела под действием плоской сходящейся системы сил необходимо и достаточно, чтобы си лозой многоугольник, построенный из образующих систему всктороя, был замкнут. [19]
Если тело движется равномерно и поступательно и находится под действием системы сил, то система эта уравновешивается. [20]
Деформация в элементах тела, находящегося в напряженном состоянии под действием системы сил, в общем случае состоит из обратимой или упругой и остаточной или пластической частей. Во многих приложениях оказывается возможным пренебрегать упругой и рассматривать лишь пластическую деформацию. В иных случаях, однако, такое упрощение представляется недопустимым. [21]
Равнодействующая - это одна сила ( одна пара), которая заменяет действие системы сил. Главный вектор - это геометрическая сумма всех сил, а главный момент - алгебраическая сумма моментов всех сил относительно центра приведения. Но если при выбранном центре приведения О главный момент MQ равен нулю, то главный вектор R становится равнодействующей силой. Если же главный вектор R равен нулю, то главный момент MQ является равнодействующим моментом. [22]
Напряжения отличаются лишь в той части стержня, в которой ощутимым оказывается действие самоуравновешенной системы сил. [24]
 |
Стопорение приваркой и пластическим деформированием.| Схема сил в винтовой паре. [25] |
При равномерном перемещении вверх по наклонной плоскости ползун находится в состоянии равновесия под действием системы сил F, Ft, N и Rf, из которых N нормальная реакция наклонной плоскости a RjfN сила трения. [26]
Если твердое тело в момент времени / 0 находится в покое, то под действием системы сил, подчиняющейся уравнениям ( 87), оно будет все время оставаться в покое; если тело в начальный момент имело движение ( например вращалось), то оно будет продолжать это движение, как будто бы на него не действовала никакая сила. В какие формы выливается это движение в отсутствие сил, мы увидий в следующей главе. [27]
Поэтому возникает необходимость найти формулы для определения напряжений и деформаций, возникающих в оболочках под действием систем симметричных сил, равномерно распределенных по их свободному краю. [28]
Действие жидкости, находящейся вне поверхности S, на жидкость, находящуюся внутри S, может быть представлено действием системы сил, распределенных по поверхности S. [29]
Рычагом, как уже было указано, называется твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси и находящееся под действием системы сил, лежащих в плоскрсти, перпендикулярной к этой оси. [30]
Страницы: 1 2 3 4