Бесконечно малая деформация

Cтраница 2

В предыдущих параграфах, строго говоря, были изучены бесконечно малые деформации; действительно, основные зависимости (2.6) в этом лучае вполне точны, так как при выводе их отбрасывались только бесконечно малые высшего порядка, а это не влияет на точность их. [16]

Выше мы видели, что однородное напряжение и однородная бесконечно малая деформация описываются тензорами второго ранга, каждый из которых определяется девятью компонентами деформации ъц и девятью компонентами напряжения GIJ. Если деформация бесконечно мала и однородна, то каждая компонента тензора деформации линейно связана со всеми компонентами тензора напряжений и, наоборот, каждая компонента тензора напряжения линейно связана со всеми компонентами тензора деформаций. В этом заключается сущность закона Гука для анизотропных твердых тел. [17]

Деформации достаточно малы, так что можно применять теорию бесконечно малых деформаций. При температурах Т0 - - АТ, близких к Т0, изотермически прикладываются напряжения таким образом, чтобы общие деформации, включая термические деформации ( возникшие за счет изменения температуры), оставались такими же, как и раньше. [18]

Деформации достаточно малы, так что можно применять теорию бесконечно малых деформаций. При температурах Т0 - - & Т, близких к Т0, изотермически прикладываются напряжения таким образом, чтобы общие - деформации, включая термические деформации ( возникшие за счет изменения температуры), оставались такими же, как и раньше. [19]

Изменение формы и размеров тела под действием касательных напряжений тх. Простой сдвиг.| Деформация струны. a - до, б - после растяжения. [20]

При изложении математических основ деформированного состояния будем рассматривать лишь однородные бесконечно малые деформации. [21]

Это означает, что деформация к моменту t равна сумме бесконечно малых деформаций за все предшествующие моменты, причем деформации на любых неперекрывающихся промежутках независимы. [22]

Применение механики разрушения к вязкоупругой среде ограничивается отклонением от условия бесконечно малой деформации вследствие молекулярной анизотропии, локальной концентрации деформаций и зависимости напряжения и деформации от времени. Эта теория эффективна при исследовании распространения трещин. Будут рассмотрены морфологические аспекты разрушения и влияние пластического деформирования, зависящего от времени, возникновения и роста трещины серебра и разрыва цепи на энергию когезионного разрушения полимеров. [23]

Поэтому во многих классических курсах теории упругости, где изучаются только бесконечно малые деформации, не вводят явно этих двух различных систем координат. [24]

Следует заметить, что уравнения совместности (7.6), которые справедливы для бесконечно малых деформаций, можно получить непосредственно из определения кососимметричного тензора юотп. [25]

В случае однородной деформации главные логарифмические деформации представляют собой результат - суммирования бесконечно малых деформаций, поэтому их часто называют истинными деформациями. [26]

Деформации предполагаются малыми ( &1 1), так что будем пользоваться теорией бесконечно малых деформаций. [27]

Закон суперпозиции, определенный формулой ( 14), справедлив в рамках теории бесконечно малых деформаций для произвольных, не обязательно однородных, деформаций. [28]

Мы рассмотрим случай малых порядков б перемещений, затем автоматически распространим все результаты на бесконечно малые деформации. Неточность всех формул теории малых деформаций будет порядка б сравнительно с единицей. [29]

Разложение Ф на его тензор и аксиатор приводит к теоремг Гельмгольца, согласно которой всякая бесконечно малая деформация может быть выражена как соединение чистой деформации ( в смысле примера а) и вращения ( пример Ь), причем параллельное перемещение не учитывается. [30]

Страницы: 1 2 3 4