Cтраница 2
Под термином жесткое сцепление понимается: нормальное и касательное напряжения, а также компоненты вектора смещения на границе раздела двух однородных изотропных упругих сред не терпят разрыва. [16]
Совершенно очевидно, что величины Лзг не могут быть связаны прямой пропорциональностью с компонентами вектора смещения, поскольку смещение среды как целого не меняет ее физического состояния. [17]
Мн - масса атома с номером п; U ( In) - декартова компонента вектора смещения атома с номером п в ячейке с номером I из положения равновесия; Фар - силовые постоянные кристалла. [18]
При изотермическом процессе в теле В работа, производимая приращениями внешних сил на соответствующих приращениях компонент вектора смещения, должна быть неотрицательной. [19]
Подставив найденное значение F3 ( Pi 2) в (2.47) и (2.48), находим значения компонент вектора смещения и напряжения в явном виде. [20]
Если же при операции симметрии г равновесное положение г - го атома не меняется, то компоненты вектора смещения при такой операции преобразуются только друг через друга. Рассмотрим вначале операцию поворота Сф на угол ф вокруг некоторой оси симметрии, которую мы будем считать совпадающей с осью г. В положении равновесия атом номера / по условию находится на этой оси. [21]
Шесть различных элементов тензора деформаций (4.38) не могут быть совершенно независимыми, поскольку все они возникают путем дифференцирования трех компонент вектора смещений. [22]
О и 60 ( х) - 1 при с 0; TS - постоянная трения, и и v - компоненты вектора смещения по осям х и у соответственно. [23]
Кроме этих, так называемых основных, граничных задач существуют и другие, связанные с одновременным заданием нормального ( касательного) компонента вектора смещений и касательной ( нормальной) составляющей вектора усилий. Решение граничных задач с такими перекрестными условиями, как правило, оказывается значительно проще, чем решение основных. [24]
Оц - компоненты тензора напряжений; X, Y, Z - проекции объемной силы F иа оси х, у, г; р - плотность среды; щ - компоненты вектора смещения. [25]
Подставляя найденное значение F3 ( pl9 р2) в (2.41) и (2.42), и приняв во внимание, что F г ( рг, р2) F2 ( р19 р2) О, получаем явные значения для компонент вектора смещения и напряжения. [26]
Двенадцать уравнений (3.57), (3.60) и (3.65), (3.71) связывают пятнадцать величин - функций от s: компоненты вектора F - Qx, Qv, Nz и главного момента М - МХ, Му, Мг, компоненты вектора смещения и - их, иц, иг и поворота & - а, ( 3, у, главные компоненты кривизны и кручение - р, q, r стержня в деформированном состоянии. [27]
Нелинейные свойства таких сред, как и вообще упругой среды, можно охарактеризовать связью между компонентами тензоров напряжений ацс и деформаций Щк - Для плоской продольной волны в изотропной среде напряжение а и деформация s определяются скалярными величинами: о ахх и s Ъи / Ъх, где их - компонента вектора смещения, т.е. задан нелинейный закон Гука. [28]
Шесть уравнений ( 1) и ( 2), полученные из кинематических соображений, и шесть уравнений ( 3) и ( 4), представляющих собой условия равновесия элемента стержня, связывают следующие пятнадцать подлежащих определению величин; компоненты главного вектора F и главного момента М внутренних сил, компоненты векторов смещения Д и поворота 9, главные компоненты кривизны и кручение р, q, r деформированного стержня. Главные компоненты кривизны и кручение р0, д0, г0 недеформированного стержня рассматриваются как известные величины. [29]
Итак, шесть уравнений ( 35) и ( 40), полученных из чисто геометрических соображений, и шесть уравнений ( 45) и ( 50), представляющих собой условия равновесия элемента стержня, связывают между собой следующие пятнадцать подлежащих определению величин: компоненты главного вектора F и главного момента М внутренних усилий, компоненты векторов смещения Д и поворота в, и, наконец, главные компоненты кривизны р, д к кручения г стержня в деформированном состоянии. Компоненты главного вектора / и главного момента m внешних распределенных сил, отнесенных к единице длины стержня, и главные компоненты кривизны р0, дй и кручения / стержня в его естественном недеформированном состоянии рассматриваются как известные величины. [30]