Плотность - состояние
Cтраница 2
 |
Плотность состояний в различных зонах и на локальных уровнях энергии. [16] |
Плотность состояния для локализованных состояний находится из следующих простых соображений. У каждого примесного атома может быть по одному электрону, поэтому полное число состояний будет равно Л / д и Na соответственно. [17]
Плотность состояний у дна и потолка зон имеет совершенно аналогичный вид, поскольку найденные выражения для N ( Е) являются следствием квадратичной зависимости энергии от квазиимпульса в окрестности экстремумов, различный знак подкоренного выражения - Е - ЕС и Ev - E - является следствием различия в знаках эффективной массы в минимуме и максимуме энергии. Одно из выражений для N ( E) справедливо до тех пор, пока применима квадратичная зависимость энергии от квазиимпульса. [18]
Плотность состояния для локализованных состояний находится из следующих простых соображений. У каждого примесного атома может быть по одному электрону, поэтому полное число состояний будет равно N и Na соответственно. [19]
Плотность состояний - число состояний, приходящееся на единичный интервал энергий. [20]
Плотность состояний системы может быть разделена на две части. [21]
Плотность состояний неосновных носителей, находящихся на уровне Eq, может быть рассчитана при температуре перехода Т, когда тип проводимости меняется от примесного к непримесному. [22]
Плотность состояний электронного газа приобретает вследствие этого зубчатый характер ( рис. 1.9) на фоне исходной параболы. [23]
Плотность состояний спиновых волн максимальна вблизи границы зоны Бриллюэна, поэтому максимум интенсивности рассеянного света для двухмагнонных процессов будет соответствовать удвоенной частоте магнонов с максимальными значениями волновых векторов вдоль направлений высокой симметрии. В этом случае нужно сравнивать частоту возбуждений с частотами, определенными методом рассеяния нейтронов, потому что для них получаются аналогичные условия. В табл. 5.5 приведены экспериментальные значения собственных частот магнонов, определенных различными методами для некоторых из изучавшихся магнито-упорядоченных кристаллов. Как правило, наблюдается хорошее согласие между частотами, измеренными разными методами. [24]
Плотность состояний электронного газа приобретает вследствие этого зубчатый характер ( рис. 1.9) на фоне исходной параболы. [25]
Плотность состояний спиновых волн максимальна вблизи границы зоны Бриллюэна, поэтому максимум интенсивности рассеянного света для двухмагнонных процессов будет соответствовать удвоенной частоте магнонов с максимальными значениями волновых векторов вдоль направлений высокой симметрии. В этом случае нужно сравнивать частоту возбуждений с частотами, определенными методом рассеяния нейтронов, потому что для них получаются аналогичные условия. В табл. 5.5 приведены экспериментальные значения собственных частот магнонов, определенных различными методами для некоторых из изучавшихся магнито-упорядоченных кристаллов. Как правило, наблюдается хорошее согласие между частотами, измеренными разными методами. [26]
Эти плотности состояний показаны на рис. 2.4.19. Как видим, в случае двумерной решетки плотность состояний скачкообразно возрастает у начала зоны и принимает постоянное значение, не зависящее от энергии. [28]
Часто плотность состояний определяют несколько другим путем, отличным от приведенного, выше. [29]
Хотя плотность состояний k ( E) оператора Я0 hVa, е не зависит от а, спектральные свойства, по крайней мере при v 1, все же зависят от а. Мы уже видели, что абсолютно непрерывный спектр отсутствует. Это означает, что спектр является сингулярно-непрерывным. Сейчас мы покажем ( даже для больших размерностей), что при некотором выборе а появляется чисто точечный спектр. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5