Большинство - представляющий
Cтраница 3
Очевидно, что пересечение плоскости симметрии оболочки с ее срединной поверхностью, является линией кривизны, поскольку любое кручение на этой линии будет нарушать условия симметрии; для большинства представляющих практический ингерес типов оболочек это обстоятельство определяет систему линий кривизны. Для большей части практических задач теории оболочек границы располагаются либо вдоль, либо перпендикулярно к этим линиям симметрии, а отсюда следует, что они совпадают с линиями кривизны и координатными линиями. Как уже отметалось ранее, условия, заданные на краях, наиболее легко удовлетворяются, когда края совпадают с координатными линиями, и в слу1 чае плоских пластин координатные системы выбирались именно из этих соображений. В случае оболочек использование линий кривизны в качестве координатных линий дает столь большие преимущества с точки зрения упрощений теории, что делает оправданным использование таких координат даже в тех немногочисленных случаях, когда нет возможности сделать так, чтобы они совпадали с граничными линиями. [31]
 |
Схема электронных энергетических уровней у полупроводника н-типа. [32] |
Как видно из вышеизложенного, величины Nv и Nc играют важную роль в определении относительного расположения уровня Ферми. На рис. 62 показано распределение энергии и плотности уровней в собственном полупроводнике. В большинстве представляющих интерес случаев зона проводимости беспорядочно заполнена электронами, а валентная зона беспорядочно заполнена дырками. [33]
МО характеризуются совпадающей симметрией) и может возникнуть минимум. Для простоты мы изображали диабатические поверхности такого типа как отталкиватель-ные, предполагая, что поправка на KB в конечном счете приводит к правильной форме соответствующей адиабатической поверхности. Мы считаем, что это, как правило, справедливо для большинства представляющих интерес химических задач. Данное ограничение не влияет на качественные аргументы и приведенный ниже пример. [34]
Понятие равновесных ансамблей, введенное для классических систем в гл, 2, допускает обобщение на квантовые системы. Тем не менее между классическими и квантовыми динамическими системами существуют интересные различия. Этот результат, полученный фон Нейманом [ Фарквар, 1964 ], весьма ощутимо ограничивает возможности эргодического подхода, так как большинство представляющих интерес квантовых систем вырождены. Например, заданная - энергия может быть многими способами распределена между возбуждениями в многочастичной системе. Именно поэтому многие физики, начиная с самого фон Неймана, пытались определить, макрона-блюдаемые, которые давали бы приближенное описание динамики и охватывали приближение к равновесию. Так мы снова приходим к идее о том, что подход к равновесию или в более общем плане понятие необратимости соответствуют приближенному описанию динамики. [35]
Таким образом, возникает проблема обоснования использования понятия температуры применительно к пламени. Оно означает, что в каком-либо объеме газа с размерами, меньшими па сравнению с возможной пространственной разрешающей способностью измерения, распределение энергии частиц близко к максвел-ловскому, так что газ в этом объеме может характеризоваться температурой в классическом определении. Хотя пламя не является полностью равновесной системой, все же можно достаточно обоснованно говорить о локальной поступательной температуре ( характеризующей энергию поступательного движения частиц) для большинства представляющих интерес пламен. [36]
Ясно, что изложенный метод решения граничных задач для уравнения Лапласа является весьма общим. Функции fug могут быть в достаточной степени произвольными, и поверхность дБ тела В может иметь весьма нерегулярную форму. Однако для большинства представляющих практический интерес задач об аналитическом решении уравнения ( 4) не может быть и речи. В силу этого надлежит искать эффективные численные подходы, что может быть достигнуто различными методами. Один из таких методов, очевидно простейший и в то же время неожиданно хорошо работающий, описывается ниже. [37]
В расчетах радиоактивной загрязненности контура АЭС возможны два подхода. В первом случае используется упрощенная модель с небольшим числом параметров, во втором - сложные модели, включающие многие или даже все известные на сегодня или постулируемые процессы. В последнем случае задача решается с помощью вычислительных машин. Многие из параметров, необходимых при сложной модели, неизвестны. Более того, в большинстве представляющих интерес случаев такие параметры невозможно получить с помощью ретроспективного анализа ввиду отсутствия необходимых данных. Основное внимание ниже будет уделено упрощенным моделям, решение которых может быть получено в аналитическом виде. [38]
Страницы: 1 2 3